Главная > Физика > Сопротивление материалов (Биргер И.А.)
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Скачки перерезывающей силы и изгибающего момента.

Допустим теперь, что в пределах элемента dz на стержень действует внешняя сосредоточенная сила Р (рис. 8.27, а).

Рис. 8.27. Действие на элемент сосредоточенных силовых факторов

Тогда из условия равновесия сил получаем

или

В результате действия внешней сосредоточенной силы перерезывающая сила в сечении получает конечное приращение на участке скачок, равный величине силы:

В зависимости от направления действия силы Р скачок может быть положительным или отрицательным. Если в пределах участка к стержню приложен сосредоточенный момент (рис. 8.27, б), то из условия равновесия моментов

или, отбрасывая бесконечно малые слагаемые,

где — внешний изгибающий момент. При действии внешнего изгибающего момента общий изгибающий момент получает конечное приращение на участке т. е. скачок, равный по величине приложенному моменту:

Знак скачка зависит от направления момента

Замечание. Как уже отмечалось ранее (разд. 2), представление о сосредоточенном воздействии силы является идеализацией. На рис. 8.28, а, б показаны реальные случаи передачи силы и момента на стержень.

Рис. 8.28. Сосредоточенная сила и момент, приложенные к стержню

Рис. 8.29. Условия равенства. элемента стержня при наличии распределенных изгибающих моментов

Для расчетной схемы удобно представить, что участок Ы, является малым, в пределе — бесконечно малым.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление