Главная > Физика > Курс лекций по теории звука
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Интенсивность звука цилиндрического излучателя бесконечной длины и излучаемая им мощность

Линейный излучатель. Для далеких расстояний , воспользовавшись выражениями (10,12) и (10,13) для получим следующее выражение для вектора Умова:

Вектор направлен перпендикулярно к оси

Характеристики направленности (по интенсивности) линейного излучателя, вычисленные по формуле (10,16) при значениях равных 0,4; 1 и 3, представлены на рис. 82.

Рис. 82.

Полная излучаемая мощность на единицу длины цилиндра получится интегрированием соотношения (10,16) в пределах от до

Для длинных волн, учитывая соотношения (10,9),

Излучатель в форме полоски. Для полоски, колеблющейся с постоянной скоростью по нормали в пределах от до выражения (10,16) и (10,17) примут вид:

При очень малых можно использовать для приближенные соотношения (10,8). Тогда

где площадь излучателя на единицу длины цилиндра. Излучение имеет ненаправленный характер. Полная излучаемая на единицу длины полоски мощность при

где

а объемная скорость пульсирующего элемента полоски. Величина является сопротивлением излучения (на единицу длины) полоски шириной колеблющейся на поверхности цилиндра. Как и в случае сферы для длинных волн (см. гл. 8) она пропорциональна квадрату площади, но, в отличие от сферы, пропорциональна первой, а не второй степени частоты.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление