Главная > Физика > Теоретическая физика. Т. VII. Теория упругости
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 17. Изгиб стержней

В изогнутом стержне в некоторых местах его происходит растяжение, а в других — сжатие. Растянуты линии на выпуклой стороне изогнутого стержня, а на вогнутой стороне происходит сжатие. Как и в случае пластинок, вдоль длины стержня внутри него существует «нейтральная» поверхность, на которой не происходит ни растяжения, ни сжатия. Она отделяет собой области сжатия от областей растяжения.

Начнем с исследования деформации изгиба в небольшом участке длины стержня, в котором изгиб можно считать слабым; под слабым мы понимаем здесь изгиб, при котором мал не только тензор деформации, но и абсолютная величина смещений точек стержня. Выберем систему координат с началом в некоторой точке нейтральной поверхности внутри рассматриваемого участка стержня. Ось z направим параллельно оси стержня (недеформи-рованного); изгиб пусть происходит в плоскости При слабом изгибании стержня можно считать, что изгиб происходит в одной плоскости. Это связано с известным из дифференциальной геометрии обстоятельством, что отклонение слабо изогнутой кривой от плоскости (так называемое ее кручение) является малой величиной высшего порядка по сравнению с кривизной.

Аналогично тому, что мы имели в случае изгиба пластинок и кручения стержней, и при изгибе тонких стержней внешние силы, действующие на боковую поверхность стержня, малы по сравнению с возникающими внутри стержня напряжениями, и при определении граничных условий на этой поверхности их можно считать равными нулю.

Таким образом, вдоль всей боковой поверхности стержня имеем , или, поскольку

и аналогично для . Выберем такую точку на контуре поперечного сечения стержня, в которой нормаль направлена параллельно оси х. Другая такая же точка имеется где-нибудь на противоположной стороне контура. В обеих этих точках и из написанного выше равенства имеем Но поскольку самый стержень предполагается тонким, то, если исчезает на двух сторонах его сечения, оно мало и вдоль всего сечения, так что можно положить во всем стержне. Аналогичным образом убеждаемся в том, что все компоненты тензора напряжений должны быть равными нулю, за исключением только компоненты . Другими словами, при изгибе тонкого стержня большой является только растягивающая (или сжимающая) компонента тензора внутренних напряжений. Деформация, в которой отлична от нуля только компонента тензора напряжений, есть не что иное, как деформация простого растяжения или сжатия (§ 5). Таким образом, в каждом элементе объема изгибаемого стержня происходит простое растяжение (или сжатие). Самая величина этого растяжения, конечно, различна в разных точках каждого из поперечных сечений стержня, что и приводит в результате к изгибу всего стержня.

Легко определить величину относительного растяжения в каждой точке стержня. Рассмотрим какой-нибудь элемент длины параллельный оси стержня и находящийся где-нибудь вблизи начала координат. При изгибании стержня длина изменится, сделавшись равной Неизменными остаются только те элементы длины, которые расположены на нейтральной поверхности. Пусть R есть радиус кривизны нейтральной поверхности вблизи начала координат. Длины можно рассматривать как элементы дуги окружностей с радиусами соответственно R и где — значение координаты в точке, в которой выбран элемент Поэтому

Относительное удлинение равно, следовательно,

С другой стороны, относительное удлинение элемента длины равно компоненте тензора деформации. Следовательно,

Мы можем написать теперь воспользовавшись непосредственно соотношением , имеющим место при простом растяжении. Таким образом,

До сих пор еще расположение нейтральной поверхности в изогнутом стержне оставалось неопределенным. Его можно определить из условия, что рассматриваемая нами здесь деформация должна представлять собой чистый изгиб, без какого бы то ни было общего растяжения или сжатия стержня. Для этого полная сила внутренних напряжений, действующая на поперечное сечение стержня, должна быть равной нулю, т. е. должен исчезать интеграл

взятый по этой поверхности. В связи с выражением (17,2) для это приводит к условию

С другой стороны, можно ввести понятие о центре инерции сечения стержня, как о центре инерции однородного плоского диска соответствующей формы. Координаты этого центра:

Таким образом, условие (17,3) означает, что в системе координат с началом, лежащим на нейтральной поверхности, х - координата центра инерции сечения стержня равна нулю. Другими словами, нейтральная поверхность проходит через центры инерции поперечных сечений стержня.

Помимо отличны от нуля еще две компоненты тензора деформации, так как при простом растяжении имеем Зная тензор деформации, легко найти также и смещения точек. Пишем:

Интегрирование этих соотношений приводит к следующим выражениям для компонент перемещения:

Постоянные интегрирования положены равными нулю; это значит, что мы закрепляем в пространстве положение начала координат.

Из формул (17,4) видно, что точки, расположенные в поперечном сечении после изгиба заполняют поверхность

Мы видим, что в рассматриваемом приближении сечения остаются при изгибе плоскими, лишь поворачиваясь на некоторый угол относительно своего первоначального положения. Форма же сечения меняется; так при изгибе стержня прямоугольного сечения (со сторонами а и b) боковые стороны контура сечения после изгиба занимают положения

т. е. становятся наклонными, оставаясь прямыми. Верхняя же и нижняя стороны изгибаются в параболические кривые (рис. 14):

Рис. 14

Свободная энергия единицы объема стержня:

Интегрируя по всему поперечному сечению стержня, имеем

Это есть свободная энергия единицы длины изогнутого стержня. Радиус кривизны R определен здесь как радиус кривизны нейтральной поверхности. Но в силу тонкости стержня здесь с той же точностью R можно считать просто радиусом кривизны самого изогнутого стержня, рассматриваемого как не имеющая толщины линия (об этой линии часто говорят как об упругой линии).

В выражении (17,5) удобно ввести понятие момента инерции площади поперечного сечения стержня. Именно, определим момент инерции сечения относительно проходящей через его плоскость оси у как интеграл:

т. е. аналогично обычному понятию момента инерции с той только разницей, что вместо элемента массы стоит просто элемент поверхности

Тогда свободная энергия единицы длины стержня запишется в виде

Определим еще момент сил внутренних напряжений, действующих в данном сечении стержня (этот момент называют изгибающим). К элементу поверхности сечения приложена сила направленная вдоль оси . Ее момент относительно оси у есть Поэтому полный момент сил относительно этой оси есть

Таким образом, кривизна 1/7? упругой линии пропорциональна действующему в данном сечении изгибающему моменту.

Величина зависит от того, как направлена ось у в плоскости сечения. Удобно, как это принято в механике, выражать через два так называемых главных момента инерции. Если 0 есть угол между осью у и одной из главных осей инерции сечения стержня, то, как известно,

где — главные моменты инерции. Плоскости, проходящие через ось и главные оси инерции сечения стержня, называют главными плоскостями изгиба.

Если, например, сечение стержня является прямоугольником (со сторонами а и b), то его центр инерции находится в центре прямоугольника, а главные оси инерции параллельны его сторонам. Главные моменты инерции равны

(17,10)

При круговом сечении (с радиусом R) центр инерции находится в центре круга, а направление главных осей инерции произвольно. Момент инерции вокруг любой оси, проходящей в плоскости сечения через его центр, равен

(17,11)

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление