Главная > Разное > Курс термодинамики (Микрюков В.Е.)
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

5. Энтропия как функция T и Y

Полный дифференциал энтропии равен:

Найдем, далее, частные производные принимая во внимание, что на основании уравнения (20,4) частная производная

Для определения частной производной (1 можно воспользоваться втором началом термодинамики, выведенным для обратимых процессов:

где теплоемкость при постоянной обобщенной силе. Учитывая, что

и подставляя частные производные в уравнение (23), нетрудно получить:

Используем теперь уравнение (15,9) для нахождения дифференциала энтальпии в переменных :

Подставляя вместо его значение, найдем:

Сравнивая коэффициенты при дифференциалах в выражении полного дифференциала энтальпии

находим, что

Попытаемся применить полученные соотношения к конкретным системам.

1. Для системы, в которой обобщенная сила есть давление а обобщенная координата является объемом

уравнения (23,3), (23,4), (23,6) и (23,7) запишутся в следующем виде;

2. При найденные для общего случая уравнения получают следующие выражения:

3. Для системы, где обобщенная сила есть внешняя сила действующая на стержень, а обобщенная координата является длиной стержня из уравнений, выведенных для общего случая, получаем новые выражения:

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление