получить 
невозможно) они сводятся к четырехфермионным диаграммам рис. 16.4.
Рис. 16.3
Рис. 16.4
Из формул, приведенных выше, полагая 
легко получить
При 
формулы упрощаются:
Такое поведение сечений легко понять «на пальцах». Линейный рост сечення с ростом 
определяется размерностью константы 
при 
единственный другой размерный параметр, который имеется в наших руках — это полная энергия в системе центра масс. Также понятна изотропия 
-рассеяния в этой системе. Действительно, суммарный угловой момент 
как сталкивающихся, так и вылетевших 
и 
равен нулю, поэтому все направления разлета одинаково хороши, если взаимодействие точечное (см. рис. 16.5, где длинные стрелки изображают импульсы частиц, а короткие — их спины).
Связь спинов с импульсами, изображенная на рис. 16.5, отвечает тому, что и нейтрино, 
электрон участвуют в заряженном токе
только левыми компонентами. Конфигурация спииов и импульсов в 
-рассеянии изображена на рис. 16.6. В этом случае, как видно из рисунка, суммарный угловой момент У сталкивающихся электрона и нейтрино равен единице и направлен по импульсу налетающего нейтрино: 
. В силу сохранения 
из, вообще говоря, трех возможных состояний вылетевших 
реализуется только одно. Этому отвечает коэффициент 1/3 в выражении для 
. (Заметим, что при 
сечения 
и 
-рассеяния одинаковы:
И в этом предельном случае величина сечения определяется лишь доступной энергией, а масса электрона не входит в ответ.)
В связи с различием сечений 
и 
-рассеяния при 
может возникнуть вопрос о том, почему в этом случае нарушается теорема Померанчука о равенстве сечений взаимодействия частицы и античастицы сданной мишенью при асимптотически высоких энергиях. Ответ на этот вопрос заключается в том, что энергии, при которых мы обсуждали до сих пор 
-рассеяние, являются в некотором смысле сверхнизкими: Естественным безразмерным параметром для четырехфермионного взаимодействия является величина 
До тех пор, пока 
амплитуда чисто действительна и в ней работает лишь одна парциальная волна (взаимодействие точечное). Чтобы была применима теорема Померанчука, необходимо уйти в область 
где существенны неупругие многочастичные процессы и работает много парциальных волн. В этой области выражения для сечений, полученные в этой главе, уже неприменимы.
Рис. 16.5
Рис. 16.6
и совокупностью нейтрального и 
ряженного токов в случае 
Мы начнем рассмотрение упругого рассеяния с идеализированной задачи: выпишем сечения процессов 
в том случае, если бы нейтральные токи отсутствовали. Именно в таком виде эти сечения обычно приводились в литературе до открытия нейтральных токов. Но они представляют не только исторический интерес: аналогичный вид имеют сечения взаимодействия нейтрино с легкими кварками. Кроме того, на этом простом примере удобно обсудить некоторые закономерности нейтринных процессов при высоких энергиях 
(а в лабораторных нейтринных опытах
