Главная > Физика > Лекции по алгебре токов
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

3.2. Экспериментальные результаты

1. Электрон-нуклонное рассеяние. Электроны в СЛАК имеют максимальную энергию Таким образом, в эксперименте Так как сечение рассеяния быстро падает с ростом переданного импульса (из-за фотонного пропагатора), рассеяние на большие углы не происходит.

Рис. 16

Наибольший угол рассеяния в эксперименте составлял 34°, Сечение рассеяния измерялось при фиксированном угле и различных начальных энергиях электрона, т. е. был фиксирован. Изменяя углы и начальную энергию, можно получить данные при фиксированных но разных углах и, таким образом, разделить вклады от и Напомним:

поэтому, чтобы определить отношение

необходимо достигнуть больших значений (т. е. либо больших углов, либо больших значений ). Очевидно, такое разделение необходимо провести еще до обсуждения поведения Рис. 16 иллюстрирует результаты для

Здесь ордината равна Ясно, что меньше единицы и почти не меняется. При подгонке данных в настоящее время обычно полагают

Интересный график представлен на рис. 17, где структурные функции [в основном ] приведены в зависимости от при фиксированном т. е. фиксированной массе рожденных адронов. Можно убедиться, что в то время как упругий форм-фактор быстро падает (для ), неупругие форм-факторы при фиксированном меняются значительно медленнее с ростом Это согласуется со скейлингом, так как

Рис. 17

Приведем также зависимость и от Рис. 18 и 19 показывают, как меняются структурные функции от для различных значений Скейлинг кажется совершенно строгим, т. е. никакой зависимости от не наблюдается. Более точно можно проверить его, если изобразить зависимость от при фиксированных как это сделано на рис. 20. При не видно никакой зависимости от для Сформулируем результаты экспериментов

а. Как так и являются функциями только начиная с удивительно малых значений Скейлинг хорошо выполняется для .

б. Отношение продольного сечения к поперечному оказывается малым: и почти не изменяется (в пределах погрешностей) для Однако нельзя исключить возможность или того, что слабо растет с

в. Энергетическая зависимость скейлинговых структурных функций носит дифракционный характер. Так,

быстро возрастает от порога до значений, приблизительно равного 0,33 при и после этого остается постоянной. Таким образом, при больших можно ожидать для поведения Такое поведение согласуется с Аналогично линейно по и согласуется с Указаний на квазиупругие пики пока нет.

Рис. 18

г. Недавние эксперименты, включающие глубоконеупругое рассеяние электронов на дейтерии, дали информацию об изотопической зависимости структурных функций. Предварительные результаты указывают на то, что поведение нейтронных структурных функций и отношение их к протонным удовлетворяют скейлингу. На рис. 21 это отношение приведено в зависимости от Видно, что оно близко к 1/2 около порога и возрастает, достигая почти единицы для больших как и должно быть по реджевской теории, где

2. Рассеяние нейтрино на нуклоне. Нейтринные эксперименты гораздо сложнее, так как сечение рассеяния меньше и трудно

(кликните для просмотра скана)

определить поток и энергию падающих нейтрино. Преимущества же неупругого рассеяния нейтрино в том, что можно легко измерять сечения рассеяния назад и что существует дополнительная структурная функция В экспериментах ЦЕРНа рассеивались нейтрино с энергией на ядрах та Их результаты указывают на то, что поведение структурных функций слабых токов не сильно отличается от поведения структурных функций для электромагнитных токов. Лучшее доказательство скейлинга состоит в обнаружении линейной зависимости сечения рассеяния нейтрино на нуклоне от энергии нейтрино (рис. 22). Это, как будет видно, — прямое следствие скейлинга для

Рис. 22

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление