Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
4.3. Сигналы с внутриимпульсной частотной модуляциейВ настоящем параграфе будут изучаться спектральные и корреляционные свойства особого класса модулированных сигналов, получивших в последнее время широкое распространение в радиолокации. Эти сигналы отличаются от обычных радиоимпульсов тем, что их высокочастотное заполнение имеет переменную частоту. Чаще всего используется внутриимпульсная частотная модуляция с линейным законом изменения мгновенной частоты во времени. Принцип линейной частотной модуляции (ЛЧМ).Рассмотрим радиоимпульс с огибающей прямоугольной формы. Будем полагать, что частота заполнения линейно нарастает от начала импульса к его концу. Конкретизируя математическую модель сигнала, предположим, что его длительность равна
Здесь Легко видеть, что за время, равное длительности импульса, девиация частоты
Полная фаза сигнала
Итак, будем называть радиоимпульсом с линейной частотной модуляцией, или ЛЧМ-импульсом, сигнал, представляемый следующей математической моделью:
Замечательное свойство ЛЧМ-сигналов, определяющее их практическую значимость, состоит в следующем. Предположим, что имеется некоторое физическое устройство, осуществляющее задержку сигналов, подаваемых на его вход. Если время задержки зависит от частоты сигналя, причем с ростом частоты это время уменьшается, то при определенных условиях, подавая на вход такого устройства ЛЧМ-импульс большой длительности, можно добиться существенного «сжатия» его во времени. Этот эффект обусловлен тем, что на выходе устройства задержки одновременно будут появляться составляющие как более низкочастотные, относящиеся к началу импульса, так и более высокочастотные, наблюдаемые в его конце. Подробный анализ устройств сжатия, позволяющий оценить количественную сторону явления, а также выяснить, например, ферму выходного сигнала, будет проведен в гл. 16 при обсуждении методов оптимального выделения сигналов на фойе помех. Спектр прямоугольного ЛЧМ-нмпульса.В § 4.2 при рассмотрении спектральных характеристик ЧМ-сигнала, промоделированного двумя колебаниями низкой частоты, было показано, что спектр такого сигнала имеет сложную структуру из-за перекрестного влияния отдельных спектральных составляющих. Все это в полной мере относится и к спектру ЛЧМ-импульса. При дальнейшем изложении этого вопроса будем придерживаться в основном обозначений, принятых в [28]. На основании модели (4.41) запишем выражение спектральной плотности одиночного ЛЧМ-импульса:
Анализ этого соотношения показывает, что первый интеграл описывает часть спектральной плотности с резко выраженным максимумом в области положительных частот, близких к
Поэтому в формуле (4.42) следует вычислять только первый интеграл, даюший спектральную плотность при С учетом сказанного, дополнив аргумент экспоненциальной функции в формуле (4.42) до полного квадрата, получим
Удобно перейти от переменной t к новому аргументу х, выполнив замену переменной:
Проводя вычисления, находим
где пределы интегрирования определяются следующим образом:
Интеграл в выражении (4.44) сводится к комбинации хорошо изученных специальных функций — интегралов Френеля [16]:
В результате получаем окончательную формулу для спектральной плотности ЛЧМ-сигнала:
Представив эту спектральную плотность в показательной форме:
можно заметить, что модуль (амплитудный спектр)
в то время как фазовый спектр состоит из квадратичного слагаемого
и так называемого остаточного фазового члена
ЛЧМ-сигналы с большой базой.Численный анализ полученных выражений свидетельствует о том, что характер частотной зависимости модуля и фазы спектральной плотности прямоугольного ЛЧМ-импульса полностью зависит от безразмерного числа
равного произведению девиации частоты на длительность импульса и называемого базой ЛЧМ-сигнала. В практически важных случаях выполняется условие
Рис. 4.10. Частотные зависимости модуля и остаточного фазового члена спектральной плотности прямоугольного ЛЧМ-импульса при различных значениях базы сигнала Во-вторых, наблюдается постепенное исчезновение осцилляций модуля спектральной плотности с увеличением базы сигнала Анализируя формулу (4.47), можно убедиться, что на центральной частоте спектра
Таким образом, модуль спектральной плотности ЛЧМ-сигнала с большой базой
Энергетический спектр такого сигнала
также постоянен в полосе частот Пример 4.4.- Прямоугольный ЛЧМ-импульс имеет амплитуду Прежде всего находим базу сигнала Автокорреляционная функция ЛЧМ-сигнала.Для нахождения этой характеристики, столь важной при решении задач обнаружения сигнала, целесообразно воспользоваться результатами, полученными в гл. 3, где было показано, что связь между АКФ и энергетическим спектром сигнала устанавливается парой интегральных преобразований Фурье. Пусть база ЛЧМ-сигнала достаточно велика, так что энергетический спектр этого сигнала равномерен и сосредоточен лишь в полосе частот
График нормированной автокорреляционной функции Формула (4.54) устанавливает следующее свойство ЛЧМ-сигнала: ширина главного лепестка огибающей АКФ обратно пропорциональна девиации частоты импульса. Действительно, огибающая первый раз обращается в нуль при сдвиге сигнала относительно его копии на интервал времени
Рис. 4.11. Корреляционные характеристики ЛЧМ-сигнала: а — нормированная АКФ; б — огибающая нормированной АКФ Например, для сигнала, изученного в примере 4.4, сдвиг, обращающий в нуль огибающую АКФ, составит всего 0.01 мкс, или 0.5 % от длительности импульса. Однако с точки зрения корреляционных свойств ЛЧМ-сигналам присущ известный недостаток: высота двух первых симметричных боковых лепестков АКФ достаточно велика, составляя 0.212 от высоты центрального лепестка. В неблагоприятных условиях (значительный уровень шумов) это может привести к ошибочному определению временного положения импульса.
|
1 |
Оглавление
|