§ 120. Испускание мягких фотонов с ненулевой массой
При вычислении электронных формфакторов в § 117 мы столкнулись с расходимостью интегралов на малых частотах эиртуальных фотонов. Эта расходимость тесно связана с обсуждавшейся уже в § 98 инфракрасной катастрофой. Там было указано, что сечение любого процесса с участием заряженных частиц (в том числе рассеяния электрона внешним полем, изображаемого диаграммой вида (117,1)) имеет смысл не само по себе, а лишь при учете одновременного излучения любого числа мягких фотонов. Как будет подробно объяснено ниже (см. § 122), в суммарном сечении, учитывающем излучение мягких фотонов, все расходимости сокращаются. При этом, разумеется, для получения правильного результата предварительное «обрезание» расходящихся интегралов во всех складываемых сечениях должно производиться одинаковым образом.
В § 117 это обрезание было осуществлено путем введения фиктивной конечной массы виртуального фотона X. Поэтому мы должны теперь видоизменить и полученные в § 98 формулы так, чтобы они описывали излучение мягких «фотонов» с ненулевой массой.
С формальной точки зрения такой фотон относится к «векторным» частицам со спином 1, свободное поле которых рассматривалось в § 14. Оно описывается 4-векторным
-оператором
(120,1)
(здесь изменены обозначения и нормировка по сравнению с (14,16) с целью приведения в соответствие с фотонным случаем).
Взаимодействие «фотонов» (120,1) с электронами надо описывать лагранжианом того же вида, что и для истинных фотонов:
(120,2)
(с заменой операторов потенциала на
). Тогда амплитуды процессов испускания фотонов конечной массы будут даваться обычными формулами диаграммной техники, с тем лишь отличием, что
(120,3)
Суммирование же по поляризациям испущенного фотона должно будет производиться по трем независимым поляризациям (двум поперечным и одной продольной) вместо двух у обычного фотона. Это эквивалентно усреднению по матрице плотности неполяризованных частиц
(ср. (14,15)) с последующим умножением на 3.
Пропагатор «фотонов» с ненулевой массой
(ср. (76,18)). Однако в силу калибровочной инвариантности амплитуды реальных процессов рассеяния не зависят от продольной части фотонного пропагатора, и это свойство не связано с конкретным видом его поперечной части. Поэтому второй член в скобках фактически выпадает, и остается выражение того же типа, что и для обычных фотонов:
(120,5)
которым мы и пользовались в § 117, 119).
Обратимся теперь к изучению мягких (в объясненном в § 98 смысле) фотонов.
Произведенный в § 98 вывод формул (98,5-6) переносится на рассматриваемый случай с тем лишь изменением, что при раскрытии квадратов
) в знаменателях электронных пропагаторов прибавляется член
В результате вместо (98,6) получим
где
— сечение того же процесса без излучения мягкого фотона (который называем условно «упругим» процессом). В дальнейшем при интегрированиях по
будут существенны значения
. При этом
так что членами
в знаменателях можно пренебречь. Суммирование по поляризациям фотона осуществляется, как указано, с помощью (120,4). После сделанного пренебрежения второй член в (120,4) не дает вклада в сечение, и остается
Таким образом, мы возвращаемся к формуле (98,7), в которой, однако, надо понимать теперь
как
(120,7)
Формула (120,6) имеет совершенно общий характер. Она применима как при упругом, так и при неупругом рассеянии и даже при изменении сорта частиц. Результат же дальнейшего интегрирования по
зависит от 4-векторов
, иными словами, от характера основного процесса рассеяния.
Рассмотрим случай упругого рассеяния, когда
и определим полную вероятность испускания фотонов с частотой, меньшей некоторого
при этом предполагается, что
а сверху значение сотах ограничено условиями применимости теории излучения мягких фотонов (98,9-10).
Вычислим прежде всего интеграл по
в нерелятивистском пределе. При
имеем
Интегрирование этого выражения по направлениям k дает
После этого имеем из (120,6)
или, произведя интегрирование в предположении
В общем релятивистском случае для вычисления интеграла воспользуемся формулой (131,4). С ее помощью имеем для интеграла по углам
или, раскрыв скалярные произведения с
Интеграл
легко вычисляется в сферических координатах с полярной осью вдоль вектора
после чего
Два других интеграла (с
в знаменателях) получаются отсюда при
Заметив также, что
получим
(120,10)
Интегрирование по
сводится к вычислению интегралов вида
Во втором интеграле подставлено
и верхний предел
заменен на
что допустимо ввиду сходимости интеграла.
Возникающие затем интегралы по
в (120,10) не могут быть полностью выражены через элементарные функции. Результат представим в виде
(120,11)
где
(120,13)
Найдем асимптотическое выражение для сечения в ультрарелятивистском случае. При этом предполагается, что не только
, но и
, т. е. угол рассеяния не слишком мал. В этих условиях в интеграле (120,13) существенна область значений х, в которой
; после соответствующих пренебрежений
Интеграл надо обрезать при
, т. е. при
снизу и при
сверху. Тогда
Эта формула справедлива с точностью до квадратов логарифмов, как говорят, с дважды логарифмической точностью. С этой же точностью достаточно положить в первом члене в (120,11)
Окончательно
(120,14)