Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
2.5. УДОБНЫЙ НА ПРАКТИКЕ ВИД ФОРМУЛ ДЛЯ ИОНИЗАЦИОННЫХ ПОТЕРЬПридадим теперь этим результатам форму, удобную для использования. Мы уже отмечали, что в формулы для энергетических потерь не входит масса космической частицы, а только ее скорость
Мы знаем, что
т.е. если измерить Пусть среда, в которой движется частица, имеет атомный номер
Рис. 2.7. Тормозная способность относительно протонов в углероде, меди и свинце. Шкалы даются в единицах, позволяющих использовать данный график и для других частиц [1]. Величину
где На рис.
Рис. 2.8. Темп ионизационных потерь в различных веществах [2]. Кривые продолжены в релятивистскую область, космических лучей. Если есть возможность одновременно измерять темп энергетических потерь У этих кривых есть еще одно полезное свойство — область минимальной ионизации при энергии Один способ определения полной энергии частицы состоит в измерении расстояния, пройденного ею в веществе до полной остановки. Это расстояние называется пробегом космической частицы и дается формулой
Теперь мы знаем, что интегрирование обрывается при чрезвычайно малых кинетических энергиях. Однако и сама частица проходит очень малое расстояние после того, как ее энергия стала ниже порога, до которого верны наши расчеты. Строгий расчет требует, чтобы интегрирование проводилось до некоторого значения энергии Покажем теперь, как по пробегу измеряется первоначальная кинетическая энергия на нуклон. Запишем
Попадая в вещество, частица имеет энергию
Поэтому
Это выражение является функцией только Лучше всего измерять скорость энергетических потерь вдоль всего пути частицы и строить кривые, показанные на рис. 2.7 и 2.8. По оси х вместо кинетической энергии следует откладывать пробег. На практике, однако, это чаще всего очень тяжелый и трудоемкий процесс. Такие измерения можно осуществить с помощью ядерных эмульсий (разд. 6.2). При интерпретации наблюдаемых ионизационных потерь космических лучей возникают две проблемы. Обе они связаны со статистической природой этого процесса. Разброс. Следует помнить, что замедление космической частицы является статистическим процессом. Поэтому должен наблюдаться разброс пробегов, поскольку некоторые частицы испытывают больше столкновений, чем другие. Это налагает фундаментальные ограничения на точность измерений кинетической энергии. Конечным результатом является приблизительно гауссово распределение пробегов. Дельта-электроны. Другое явление статистического характера, которое следует тщательно учитывать при оценке темпа потерь частицы, проявляется в том случае, если рассматриваемый трек мал, и при этом один или два близких столкновения дадут один или два электрона, энергии которых достаточно, чтобы произвести вторичную ионизацию и создать
Рис. 2.9. Пробеги протонов в углероде, меди и свинце в собственные треки. Эти вторичные треки называют дельта-частицами и мы познакомимся с ними ниже (разд. 6.2) в изображениях, даваемых ядерными эмульсиями. Они вылетают под прямыми углами к треку и затем вызывают значительную ионизацию. Пара таких событий в изучаемом треке может вызвать значительные флуктуации в измеренном значении И наконец, на что идет энергия, переданная веществу? За частицей остается след ионов, а электроны, обладающие достаточными энергиями, производят дальнейшую ионизацию атомов вещества. Таким образом, при данных энергетических потерях образуется некоторое среднее число электрон-ионных пар, почти не зависящее от вида вещества. Точный расчет невероятно сложен, потому что необходимо, например, оценить, сколько энергии идет на возбуждение атомов без их ионизации и т.п. Согласно наблюдениям, на образование одной электрон-ионной пары в воздухе расходуется
|
1 |
Оглавление
|