оценкам, в системе поляризатор — ячейка Поккельса внутренние потери
а внутренними потерями в стержне можно пренебречь. Таким образом, получаем
Энергию лазера можно вычислить с помощью выражения (5.100), если заметить, что
и если известна площадь
которую будем считать равной
где А — площадь поперечного сечения лазерного стержня. Для
из рис. 5.34 находим
При этом расчетное значение энергии на выходе равно
что с удовлетворительной точностью согласуется с экспериментальным значением
Теперь с помощью выражения (5.103) можно найти время задержки та. Эффективная длина резонатора равна, как это следует из
, где
для Nd : YAG, так что
. Затем, учитывая, что
по формуле (5.94) вычисляем
. В итоге получаем
фотонов и в соответствии с (5.103)
нс. Длительность лазерного импульса находим из выражения
да да 3,3 не. То, что между расчетным и экспериментальным
не) значениями существует некоторое различие, связано со следующими двумя обстоятельствами. 1) Многомодовый режим генерации. Время задержки различно для разных мод, а это должно приводить к заметному увеличению длительности импульса. 2) Не выполняются условия быстрого включения добротности резонатора. Предполагается, что расчетное время задержки
, полученное в предположении быстрого включения добротности, оказывается фактически сравнимым с типичным временем переключения стандартной ячейки Поккельса, и, по-видимому, медленное включение добротности резонатора приводит к несколько увеличенной длительности импульса.