3.2. Приближенные уравнения для описания динамики процессов в лазерах (балансные уравнения)
В первом приближении динамика процессов может быть описана на основе так называемых уравнений баланса. Подобные уравнения уже применялись ранее — при рассмотрении заселенностей рабочих уровней в стационарных условиях (см. § 1.1, 1.2). Система балансных уравнений позволяет найти зависимость от времени для плотности инверсной заселенности рабочих уровней и мощности генерируемого излучения.
Дифференциальное уравнение для плотности светового потока.
Будем рассматривать одномерную ситуацию — монохроматическое излучение распространяется в активной среде вдоль
-оси (вдоль оптической оси лазера). Плотность светового потока, распространяющегося в положительном направлении
-оси, обозначим как
а плотность потока, распространяющегося в противоположном направлении, — как
Рассмотрим приращение
потока
при его распространении от точки
до точки
Используя дифференциальный закон Бугера, представим
Согласно (3.2.1), приращение плотности потока на пути от точки
до точки
содержит три слагаемых:
— приращение плотности потока за счет усиления излучения активными центрами (напомним:
есть коэффициент усиления активной среды);
— уменьшение плотности потока за счет поглощения неактивными центрами, а также за счет рассеяния излучения
— коэффициент вредных потерь);
— приращение плотности потока за счет люминесценции (за счет процессов спонтанного испускания).
Последним слагаемым ввиду его относительной малости часто пренебрегают и пользуются более простым уравнением:
Процесс распространения потока от точки
до точки
требует времени
, где
— скорость света в активной среде. Таким образом,
Приращение плотности потока обусловлено двумя причинами: изменением плотности потока с расстоянием и изменением во времени. Первая причина приводит к появлению в выражении для приращения
слагаемого
а вторая — слагаемого
. Таким образом,
С учетом (3.2.3) перепишем уравнение (3.2.2) в виде
Обозначим через о сечение вынужденного перехода в канале генерации. В соответствии с (1.1.3), представим
где
— плотность инверсной заселенности рабочих уровней. В результате дифференциальное уравнение (3.2.4) для плотности потока
принимает вид
Дифференциальное уравнение для плотности потока
имеет аналогичный вид:
Уравнения (3.2.6) содержат три неизвестные функции:
Перейдем к рассмотрению недостающего третьего уравнения.