Режим генерации гигантских импульсов при различных временах включения добротности.
Усредненные по длине резонатора балансные уравнения (уравнения Статца—Де Марса) могут достаточно точно описывать процесс генерации лишь в тех случаях, когда длительность импульса больше времени двойного прохода излучения по резонатору. При рассмотрении же генерации достаточно коротких импульсов (длительностью менее 10 нс) требуется учет
Рис. 3.34
пространственных эффектов; в этом случае усредненные балансные
уравнения не годятся.
Более корректный подход основан на использовании балансных уравнений в частных производных (иначе говоря, балансных уравнений, не усредненных по длине резонатора). Входящие в эти уравнения плотности излучения и инверсной заселенности являются функциями не только времени, но и продольной пространственной координаты. Такой подход предпринят в [24]; была использована следующая система балансных уравнений в частных производных:
Это есть уже известная читателю система (3.2.18), в которой последнее уравнение модифицировано с учетом специфики задачи (не учитываются процессы релаксации и накачки в течение времени высвечивания гигг тского импульса). На основе численного интегрирования на ЭВМ балансных уравнений (3.6.42) выявлена форма светового импульса для различных значений времени включения добротности
(рис. 3.34). На рисунке представлена зависимость мощности светового импульса Р от времени
(момент
есть момент начала генерации) для значений
равных 1,5 не (кривая 1), 3 не (кривая 2), 10 не (кривая 3), 20 не (кривая 4), 40 не (кривая 5), 60 не (кривая 6). Обозначим время двойного прохода излучения по резонатору через
в рассматриваемом случае
не. Из рисунка видно, что при быстром включении добротности
имеет место субструктура генерируемого импульса, модулированная с периодом порядка
она связана с нестационарным перераспределением