Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 99. Двухосные кристаллыУ двухосных кристаллов все три главных значения тензора 8,7. различны. Сюда относятся кристаллы триклинной, моноклинной и ромбической систем. В кристаллах триклинной системы положение главных диэлектрических осей не связано с какими бы то ни было определенными кристаллографическими направлениями; в частности, оно меняется с изменением частоты, от которой зависят все компоненты
Рис. 54. Изучение оптических свойств двухосных кристаллов связано с исследованием уравнения Френеля в его общем виде. Примем в дальнейшем для определенности, что
Для выяснения характера формы поверхности четвертого порядка, определяемой уравнением (97,10), прежде всего найдем форму ее сечений координатными плоскостями. Положив в уравнении
Отсюда видно, что контур сечения в плоскости ху состоит из круга
и эллипса
причем согласно условию (99,1), эллипс лежит внутри круга. Аналогично найдем, что сечения плоскостями yz и xz тоже состоят из эллипса и круга, но в плоскости yz эллипс лежит вне круга, а в плоскости xz они пересекают друг друга. Таким образом, поверхность волновых векторов есть самопересекающаяся поверхность изображенного на рис. 54 типа (на рисунке изображена поверхность в одном октанте). Эта поверхность имеет четыре особые точки — четыре точки самопересечения, лежащие по одной в каждом квадранте плоскости
(причем должно удовлетворяться, конечно, и само уравнение (97,10)). Заранее зная, что искомые направления
Направления этих векторов
Этой формулой определяются две оси (два направления) в плоскости Аналогичными свойствами обладает лучевая поверхность. Для получения соответствующих формул достаточно заменить В частности, имеются две оптические оси лучей (или бирадиали), расположенные тоже в плоскости
Так как Направления
Рис. 55. Общие формулы, определяющие вектор s по вектору Для нахождения этого конуса лучей можно было бы исследовать направления нормалей в окрестности особой точки. Более нагляден, однако, путь, основанный на геометрическом построении с помощью лучевой поверхности. На рис. 55 изображено в одном квадранте (сплошными кривыми) сечение лучевой поверхности плоскостью Легко видеть, что особой точке N поверхности волновых векторов соответствует на лучевой поверхности особая касательная плоскость — плоскость, перпендикулярная к направлению ON и касающаяся поверхности не в отдельной точке, а по целой Кривой (как оказывается, — по окружности). На рис. 55 сечение этой плоскости изображено отрезком Количественный расчет описанной геометрической картины не представляет особых трудностей, но мы не будем излагать его здесь, ограничившись приведением окончательных формул. Уравнение окружности, по которой конус рефракции пересекает лучевую поверхность, дается совокупностью следующих двух формул:
Первое из этих уравнений, если понимать в нем
которые определяют направления крайних лучей (соответственно Аналогичное положение имеет место для волновых векторов, соответствующих заданному лучевому вектору. Вектору s, направленному по бирадиали, соответствует бесконечное множество волновых векторов, направления которых заполняют так называемый конус внешней конической рефракции (на рис. 55 треугольник Соответствующие формулы получаются, как всегда, заменой
Для фактического наблюдения внутренней конической рефракции можно воспользоваться плоскопараллельной пластинкой, вырезанной из кристалла перпендикулярно к бинормали (рис. 56). Поверхность пластинки закрыта узкой диафрагмой, выделяющей из перпендикулярно падающей на пластинку плоской волны (волны с определенным направлением волнового вектора) узкий пучок. Волновой вектор в прошедшем в пластинку свете будет иметь это же направление, совпадающее с бинормалью, и потому его лучи распределятся по поверхности конуса внутренней рефракции. Свет же, выходящий из другой поверхности пластинки, имея тот же волновой вектор, что и падающий свет, распределится по поверхности кругового цилиндра.
Рис. 56. Для наблюдения же внешней конической рефракции пластинка должна быть вырезана перпендикулярно к бирадиали, а ее обе поверхности — закрыты диафрагмами с малыми отверстиями, расположенными точно одно против другого. При освещении пластинки сходящимся пучком света (т. е. пучком, содержащим лучи со всевозможными направлениями Законы преломления на поверхности двухосного кристалла при произвольном направлении падения чрезвычайно громоздки, и мы не будем останавливаться на них 2). Укажем лишь, что в отличие от одноосного кристалла, обе преломленные волны являются «необыкновенными» и их лучи не лежат в плоскости падения. Как условлено в § 97, мы рассматриваем оптику прозрачных кристаллов. Упомянем здесь, однако, об одном свойстве двухосных кристаллов, которое может возникнуть при учете поглощения. Рассмотрим распространяющуюся в кристалле однородную плоскую волну; в ней
где
при этом В двухосных кристаллах эллипсоиды тензоров
где индексы 1 и 2 указывают главные значения соответствующих тензоров. При любом выборе осей
где два знака в правой стороне равенства отвечают двум знакам в (99,10). Таким образом, условия В соответствии с общей теорией линейных дифференциальных уравнений, второе независимое решение уравнений поля содержит в этом случае наряду с экспоненциальным множителем Поляризация этой волны меняется вдоль луча, но в конце концов по мере увеличения Подчеркнем отличие сингулярной оси от случая, когда двойной корень дисперсионного уравнения возникает автоматически в силу симметрии кристалла. Для света, распространяющегося вдоль оптической оси одноосного кристалла, двумерный тензор
|
1 |
Оглавление
|