Задачи
1. Определить поверхностное натяжение доменной стенки в кубическом ферромагнетике с осями легкого намагничения вдоль ребер куба (оси
). Домены намагничены параллельно и антипараллельно оси
, а доменная стенка расположена а) параллельно плоскости (100); б) параллельно плоскости (110) (Е. М. Лифшиц, 19-14; L. Neel, 1914).
Решение, а) Доменная стенка параллельна плоскости
все величины в ней зависят только от координаты
а поворот вектора М происходит в плоскости
(к аргументации, приведенной в тексте параграфа для одноосных кристаллов, добавляется еще и то, что отклонение М из плоскости
привело бы в данном случае к увеличению энергии анизотропии). Пренебрегая энергией магнитострикции и воспользовавшись для энергии неоднородности формулой (43,2) и формулой (40,7) для энергич анизотропии (обозначив в ней
), найдем свободную энергию стенки в виде
(
— угол между М и осью
).
Первый интеграл уравнения Эйлера задачи о минимизации этого функционала, удовлетворяющий граничным условиям (43,5):
или
(написав
мы обеспечиваем монотонное изменение угла
в переходном слое). Это уравнение не имеет решения, которое могло бы описывать структуру доменной стенки конечной толщины (для этого необходим учет энергии магнитострикции — см. задачу 2), но оно достаточно для вычисления поверхностного натяжения, оказывающегося конечным уже при сделанных пренебрежениях:
б) Доменная стенка проходит через ось
под углом 45° к осям х и у. Необходимость избежать появления значительного магнитного поля по-прежнему стремится удержать вектор М в плоскости стенки. Но магнитная анизотропия в этом случае несколько выводит М из указанной плоскости. Тем не менее, ввиду предполагаемой малости энергии анизотропии в кубическом кристалле, это отклонение будет малым и им можно, с достаточной точностью, пренебречь. Тогда
(
— снова угол между М и осью
) и энергия анизотропии:
Выпишем сразу первый интеграл уравнения Эйлера вариационной задачи:
где
, а штрих означает дифференцирование по координате, нормальной плоскости стенки (обозначим ее
). Отсюда, снова с учетом условий (43,5), находим уравнение структуры стенки
т. е.
Для поверхностного натяжения находим
т. е. при указанных значениях А и В:
2. Найти структуру доменной стенки в плоскости (100), поверхностное натяжение которой вычислено в задаче 1а (Е. М. Лифшиц, 1944).
Решение. Как уже было упомянуто, конечное значение ширины данной стенки получается только при учете энергии магнитострикции.
Структура стенки определяется условием мииимальности свободной энергии
, плотность которой F должна быть выражена через
(ср. примечание на стр. 214). Соответствующие выоажения магнитоупругой и упругой энергий имеют вид, аналогичный (42,2-3) (с другими коэффициентами):
(здесь уже положено
).
Вместе с распределением намагниченности может зависеть только от
также и деформация в переходном слое. Отсюда следует, что
- компоненты вектора смещения и должны иметь вид
; если бы вместо
стояли функции
, то
оказались бы зависящими от у или г. Таким образом,
— постоянные. Далее, из общих уравнений упругого равновесия
следует, что
поскольку при
, где деформация отсутствует, должно быть
то
везде. Вычислив эти компоненты тензора напряжений как производные
найдем, что
. Таким образом, все
действительно постоянны. Поэтому достаточно вычислить их значения на бесконечности, где все
а
Из равенств
найдем
Опустив в
постоянные члены, найдем, что к сумме неодн
надо добавить еще член
В результате определение зависимости
сведется к решению уравнения вида (1), в котором теперь
Константа В, характеризующая отношение энергии магнитострикции к энергии анизотропии, мала. Положив в
получим уже известное из задачи 1а значение
Из (2) находим для распределения намагннченности в стенке
Ширина этого распределения
существенно зависит от константы магнитострикции.
3. В таком же кристалле найти поверхностное натяжение доменной стенки, разделяющей домены, намагниченные в направлениях [001] и [010] (оси
) в случаях: а) стенка параллельна плоскости (100), б) стенка параллельна плоскости (011) (С. В. Вонсовский, 1944; L. Neel, 1944).
Решение. В обоих случаях магнитоупругой энергией можно пренебречь,
а) В этом случае вектор М поворачивается, оставаясь в плоскости стенки плоскость
. Отличие от задачи 1а состоит лишь в граничных условиях:
Структура стенки описывается решением
а поверхностное натяжение составляет
— половину значения для 180-градусной стенки.
Рис. 22.
б) Наряду с кристаллографическими осями
вводим оси
, как показано на рис. 22 (ось х перпендикулярна плоскости рисунка; стрелки показывают направления М в доменах, разделенных плоскостью
). В переходном слое вектор М вращается, описывая половину кругового конуса с осью вдоль оси
); при этом
так что
как и должно быть (штрих — дифференцирование по
). Обозначим через
угол между проекцией М на плоскость
и осью
пробегает значения от 0 до
). Тогда
Энергии неоднородности и анизотропии:
Для поверхностного натяжения находим:
4. Найти поверхностное натяжение доменной стенки в одноосном кристалле, если переход между доменами осуществляется путем изменения величины вектора М без его поворота направление М меняется на противоположное при прохождении М через нуль. Зависимость свободной энергии от М (при
берется в виде разложения (39,3), отвечающего близости к точке Кюри (В. А. Жирнов, 1958).
Решение. Во всем переходном слое
равно М и меняется вдоль оси
перпендикулярной плоскости стенки. Плотность свободной энергии с учетом энергии неоднородности:
Равновесное значение намагниченности в толще доменов обозначим здесь как
(см. (39,5)). Введя вектор
, напишем свободную энергию стенки в виде
(аддитивная постоянная в F выбрана так, чтобы F обращалось в нуль в глубине доменов). Минимизация этого интеграла должна производиться при граничных условиях
Первый интеграл уравнения Эйлера этой вариационной задачи:
Отсюда находим:
а вычисление интеграла дает для поверхностного натяжения
значение
Рассмотренная структура стенки может, в принципе, иметь место в достаточной близости к точке Кюри (если отношение
стремится при
к бесконечности), где изменение величины вектора М становится энергетически более выгодным, чем ею отклонение от направления легкого намагничения.