Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
ГЛАВА VIII. МАГНИТНАЯ ГИДРОДИНАМИКА§ 65. Уравнения движения жидкости в магнитном полеЕсли проводящая жидкая (или газообразная) среда находится в магнитном поле, то при ее гидродинамических движениях в ней индуцируются электрические поля и возникают электрические токи. Но на токи в магнитном поле действуют силы, которые могут существенно повлиять на движение жидкости. С другой стороны, эти токи меняют и само магнитное поле. Таким образом, возникает сложная картина взаимодействия магнитных и гидродинамических явлений, которая должна рассматриваться на основе совместной системы уравнений поля и уравнений движения жидкости. В область применений магнитной гидродинамики входят очень разнообразные физические объекты — от жидких металлов до космической плазмы. Мы не будем обсуждать специфические условия, существующие в различных конкретных объектах. Укажем лишь, что для буквальной применимости магнитной гидродинамики необходимо, разумеется, чтобы для рассматриваемого движения характерные расстояния и промежутки времени были велики по сравнению соответственно с длиной пробега и временем пробега носителей тока (электронов, ионов). В некоторых случаях, однако, уравнениями, совпадающими формально с уравнениями магнитной гидродинамики идеальной жидкости, может описываться и движение среды с большой длиной пробега. Такая ситуация имеет, например, место в неравновесной плазме с температурой электронов, много большей температуры ионов (ср. X § 38). Магнитная проницаемость сред, о которых фактически идет речь в магнитной гидродинамике, мало отличается от единицы, и это отличие не имеет значения для изучаемых здесь явлений. Поэтому везде в этой главе мы будем полагать Составим, прежде всего, систему магнитогидродинамических уравнений в условиях, когда можно пренебречь всеми диссипативными процессами для идеальной жидкости. Это значит, что не учитываются как процессы вязкости и теплопроводности, так и конечность электрической проводимости среды а; последняя рассматривается как сколь угодно большая. Положив в уравнениях (63,7)
Гидродинамические уравнения содержат уравнение непрерывности
(
где
Таким образом, уравнение движения жидкости принимает вид
К этим уравнениям надо еще присоединить уравнение состояния
связывающее между собой давление, плотность и температуру жидкости, и уравнение сохранения энтропии, выражающее адиабатичность движения в отсутствие диссипации:
где
обозначает «субстанциональную» производную, определяющую изменение величины при перемещении вместе с движущейся частицей жидкости. Уравнения (65,1-6) и составляют полную систему магнитогидродинамических уравнений идеальной жидкости. Как известно, уравнение Эйлера может быть приведено (с использованием также и уравнения непрерывности) к виду, выражающему закон сохранения импульса:
где
Преобразовав последний член в уравнении (65,4) с помощью равенства
и учтя также, что
Как и должно быть, к тензору Закон сохранения энергии в обычной гидродинамике выражается уравнением
где
получающейся из (63,2) при
где плотность потока энергии
Легко проверить это уравнение и прямым вычислением. В основе написанной системы магнитогидродинамических уравнений лежит пренебрежение током смещения в уравнениях Максвелла. Это значит, что предполагается
Выразив Е через Н согласно (65,9), получим отсюда условие
где Из (65,2) имеем оценку
Обратим внимание на то, что в левой стороне уравнения (65,10) нет электрической энергии Вернемся к уравнению (65,2); ему может быть дано важное наглядное истолкование (Н. Alfven, 1942). Раскроем
Подставив сюда согласно уравнению непрерывности (65,3)
получим после простой перегруппировки членов:
С другой стороны, рассмотрим какую-либо «жидкую линию», т. е. линию, перемещающуюся вместе с составляющими ее частицами жидкости. Пусть
Мы видим, что изменение векторов Переходя от бесконечно близких точек к точкам, находящимся на любом конечном расстоянии друг от друга, мы приходим к выводу, что каждая силовая линия перемещается вместе с находящимися на ней жидкими частицами. Можно сказать, что (при а Эти результаты имеют и другой наглядный аспект. Из них следует, что при перемещении со временем какого-либо замкнутого жидкого контура он не будет пересекать силовых линий. Это значит (ср. § 63), что поток магнитного поля через всякую поверхность, опирающуюся на жидкий контур, остается неизменным во времени.
|
1 |
Оглавление
|