Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 2. Энергия электростатического поля проводниковВычислим полную энергию
где интеграл берется по всему объему пространства вне проводников. Преобразуем этот интеграл следующим образом:
Второй интеграл обращается в нуль в силу (1,4), а первый преобразуется в интеграл по ограничивающим поле поверхностям проводников и по бесконечно удаленной поверхности. Но последний интеграл обращается в нуль в силу достаточно быстрого убывания поля на бесконечности (предполагается, что произвольная постоянная в Нумеруя проводники индексом а и обозначая постоянные значения потенциала вдоль каждого из них посредством
Наконец, вводя полные заряды проводников
аналогичное выражению для энергии системы точечных зарядов. Заряды и потенциалы проводников не могут быть заданы одновременно произвольным образом; между ними существует определенная связь. В силу линейности и однородности уравнений поля в пустоте эта связь тоже должна быть линейной, т. е. выражаться соотношениями вида
где величины
где коэффициенты Вычислим изменение энергии системы проводников при бесконечно малом изменении их зарядов или потенциалов. Варьируя исходное выражение (2,1), имеем
Это выражение можно преобразовать далее двумя эквивалентными способами. Подставив
или окончательно
т. е. получаем изменение энергии, выраженное через изменения зарядов. Этот результат, впрочем, заранее очевиден как работа, которую необходимо произвести над бесконечно малыми зарядами С другой стороны, можно написать
или
т. е. изменение энергии выражено через изменения потенциалов проводников. Формулы (2,5), (2,6) показывают, что, дифференцируя энергию 41 по величинам зарядов, мы получаем потенциалы проводников, а производные от
С другой стороны, потенциалы и заряды являются линейными функциями друг друга. С помощью (2,3) имеем
а изменив порядок дифференцирования, мы получили бы
(и, аналогично,
Эта квадратичная форма, как и исходное выражение (2,1), должна быть существенно положительной. Из этого условия возникают определенные неравенства, которым удовлетворяют коэффициенты
(а также и Напротив, все коэффициенты электростатической индукции отрицательны:
Это обстоятельство очевидно уже из следующих простых соображений. Представим себе, что все проводники, за исключением лишь одного (а-го), заземлены, т. е. их потенциалы равны нулю. Тогда заряд, индуцированный заряженным (а-м) проводником на каком-либо проводнике b, равен С помощью аналогичных рассуждений можно убедиться в том, что Энергия электростатического поля проводников обладает свойством экстремальности, имеющим, правда, не столько физический, сколько формальный характер. Для вывода этого свойства представим себе, что распределение зарядов в проводниках подвергается бесконечно малому изменению (при неизменном полном заряде каждого проводника), в результате которого заряды могут попасть и внутрь проводников; при этом мы отвлекаемся от того, что в действительности такое распределение зарядов не может быть стационарным. Рассмотрим соответствующее изменение интеграла
который надо представлять себе теперь распространенным по всему пространству, включая объем самих проводников (так как после смещения зарядов поле Е будет, вообще говоря, отличным от нуля и внутри проводников). Пишем
Первый интеграл, будучи преобразован в интеграл по бесконечно удаленной поверхности, исчезает. Во втором в силу уравнения (1,8) имеем
Но этот интеграл обращается в нуль, если Таким образом, энергия истинного электростатического поля минимальна по сравнению с энергией полей, которые были бы созданы всяким другим распределением зарядов по объему проводников (теорема Томсона). Из этой теоремы вытекает, в частности, такое следствие: введение незаряженного проводника в поле заданных зарядов (заряженных проводников) уменьшает полную энергию поля. Для того чтобы убедиться в этом, достаточно сравнить энергию истинного поля, которое установится после введения проводника, с энергией фиктивного поля, соответствующего отсутствию индуцированных зарядов на введенном проводнике. Первая, будучи минимально возможной, меньше второй, которая в то же время совпадает с энергией первоначального поля (так как при отсутствии индуцированных зарядов поле «проникло» бы внутрь проводника, не изменившись). Этот результат можно сформулировать и другим образом: незаряженный проводник, расположенный вдали от системы заданных зарядов, притягивается к ним. Наконец, можно показать, что проводник (заряженный или незаряженный), внесенный в электростатическое поле, вообще не может находиться в устойчивом равновесии под влиянием одних только электрических сил. Это утверждение обобщает указанную в конце предыдущего параграфа аналогичную теорему для точечного заряда и может быть получено путем совместного применения последней и теоремы Томсона; мы не станем приводить здесь соответствующих рассуждений. Формула (2,9) удобна для вычисления энергии системы проводников, находящихся на конечных расстояниях друг от друга. Особого рассмотрения, однако, требует энергия незаряженного проводника, находящегося в однородном внешнем поле Согласно (2,2) эта энергия равна
Но
В силу линейности всех уравнений поля очевидно, что компоненты дипольного момента являются линейными функциями компонент напряженности
где коэффициенты
|
1 |
Оглавление
|