Переходный режим генерации.
Для рассмотрения переходного режима генерации введем новые переменные величины [699]
Пороговое значение концентрации электронов
выражается формулой (24.8), в которую необходимо подставить значение стационарного порога. С учетом (20.23) из (24.8) находим
Полагая в (24.1) и (24.2) производные по времени равными нулю и решая алгебраические уравнения, находим число квантов, генерируемых в стационарном режиме:
Если положить внутренний квантовый выход генерации
равным единице, то формулу (24.16) можно получить с помощью (19.27) и (21.2).
Линеаризуя систему уравнений (24.1) и (24.2), получим
Исследование на устойчивость по первому приближению показывает, что стационарное решение (24.15), (24.16) асимптотически устойчиво по Ляпунову.
Если выполняется условие
где
то решение системы уравнений (24.17) и (24.18) описывает затухающие колебания
частота которых равна
Оценки для типичных параметров GaAs инжекционных лазеров показывают, что необходимое условие колебаний (24.19) всегда выполняется, а пульсации излучения возникают практически сразу выше порога. Область пульсаций соответствует приближенно условию
причем нижняя граница пульсаций не превышает
Постоянная времени затухания колебаний населенности и интенсивности излучения
определяется выражением
С ростом
пульсации излучения затухают быстрее. Условие четких пульсаций
оказывается более жестким, чем (24.22), так как необходимо выполнение неравенства
Интервал четких пульсаций соответствует приближенно условию
Колебания населенности и пульсации излучения имеют один и тот же период, но они сдвинуты по фазе относительно друг друга на величину
которая зависит от тока и вблизи
составляет практически
Рис. 127. Переходный процесс установления стационарного режима генерации при
Машинный расчет системы нелинейных уравнений (24.4) и (24.5) показывает, что колебания населенности в начальные моменты времени носят пилообразный характер, первые пички излучения по интенсивности в несколько раз превосходят стационарное значение и имеют длительности порядка 100 псек, время формирования начального личка излучения составляет около 1 нсек, а расстояние между соседними пипками уменьшается со временем до периода, равного
(рис. 127). В качестве исходных данных брались параметры, характерные для GaAs лазерных диодов при температуре жидкого азота:
см/сек, затравочное число квантов равнялось
Как видно, стационарный режим генерации устанавливается практически в течение 10 нсек после начала импульса тока. На переходном участке частота пульсаций излучения возрастает с увеличением
в качественном согласии с опытом [708—710]. Если длительность импульса накачки больше времени релаксации, то для интерпретации экспериментальных данных по импульсной генерации можно пользоваться результатами стационарной теории.