§ 4. УРАВНЕНИЕ НЕРАЗРЫВНОСТИ В КРИВОЛИНЕЙНЫХ КООРДИНАТАХ
Для получения уравнения неразрывности в произвольных криволинейных ортогональных координатах поступим следующим образом. Пусть
криволинейные ортогональные координаты и пусть связь между
и декартовыми координатами х, у, z задается соотношениями
Рассмотрим криволинейный параллелепипед, образованный координатными поверхностями (рис. 5):
(4.2)
Ребра этого параллелепипеда
есть элементы дуг, соответствующие приращению координат
:
Здесь
— коэффициенты Ламе:
Объем параллелепипеда в предположении ортогональности координат будет равен
Для того чтобы записать закон сохранения массы, подсчитаем изменение массы
за время
внутри элементарного параллелепипеда двумя способами.
1. В момент времени t масса жидкости
в объеме dx равна
В момент времени
масса жидкости в том же объеме dx будет
Изменение массы в объеме dx за время dt
Рис. 5.
Из равенства (4.6) следует
2. Изменение массы в рассматриваемом объеме за время
может быть связано с тем, что есть источники, распределенные в пространстве, и что количество жидкости, которое втекло в объем
не равно количеству жидкости, которое вытекло из этого объема.
Введем обозначения:
— изменение массы в объеме
за счет источников;
а) Декартовы координаты х, у, z. Здесь
Уравнение (4.14) примет вид
б) Цилиндрические координаты
. Здесь
Связь между цилиндрическими и декартовыми координатами имеет вид
Коэффициенты Ламе, вычисленные по формулам (4.4):
Уравнение неразрывности в цилиндрических координатах запишется в виде
в) Сферические координаты
. В этом случае
Коэффициенты Ламе
. Уравнение (4.14) в сферических координатах примет вид
Обратимся к общему уравнению (4.14). Будем дифференцировать произведения, отделяя множители, содержащие р, и разделим затем все члены на
. Получим
Рассмотрим первые четыре слагаемых и учтем при этом (4.3)
Подставляя (4.19) в (4.18), получим уравнение неразрывности в виде
Сравнивая уравнение (4.20) с уравнением неразрывности, записанным в инвариантной форме (2.6), заметим, что в криволинейных координатах