73. Композиция двух линейных представлений группы.
Пусть имеется некоторая группа G с элементами
и положим, что пост роены два линейных представления этой группы:
и
где значок а пробегает конечную или бесконечную совокупность значений.
Обозначим через
и матрицы преобразований (127) и (128) и составим их прямое произведение
Покажем, что матрицы
также дают некоторое линейное представление нашей группы Q. Действительно, всякому элементу
группы G соответствует матрица
произведению
будет соответствовать матрица
которая определяется в силу (123) формулой:
Но раз матрицы
и дают линейное представление группы, то
и, следовательно:
т. е. согласно (129):
Таким образом, произведению элементов
соответствует как раз произведение соответствующих матриц
и эти матрицы дают новое линейное представление группы G. Заметим при этом, что единичному элементу из G соответствует при этом прямое произведение единичных матриц
т. е. единичная матрица
Составим
произведений
и подвергнем каждый из сомножителей преобразованиям (127) и (128). Мы будем иметь:
или, раскрывая скобки:
т. e. если
суть объекты в линейных представлениях, определяемых матрицами
то
будут объектами в линейном представлении той же группы, определяемом матрицами
Если матрицы
и давали неприводимые линейные представления, то матрица
не обязательно будет давать неприводимое Линейное представление. В дальнейшем мы подробно рассмотрим тот случай, когда группа G есть группа вращения трехмерного пространства, а матрицы и суть различные неприводимые линейные представления этой группы, построенные нами в [69]. Покажем что в этом случае произведение
будет приводимым, и определим, из каких неприводимых представлений оно будет состоять.
В качестве примера рассмотрим уравнение Шредингера для случая двух электронов, находящихся в поле положительного ядра. Это уравнение имеет вид: 2
где
причем постоянные имеют обычные значения. Второе слагаемое в выражении V происходит от взаимодействия электронов. Если мы пренебрежем в первом приближении этим взаимодействием, то уравнение будет:
где
Положим, что отдельные уравнения:
имеют собственные значения
и соответствующие собственные функции
т. е.
Если мы подставим в уравнение (132):
то получим, очевидно, в силу (134):
т. е. уравнение (132) будет иметь собственную функцию
, которой будет соответствовать значение
Левая часть уравнений (133) содержит оператор Лапласа и расстояние точки до начала координат, и, следовательно, эти левые части не меняются, если мы совершим вращение пространства вокруг начала. Может случиться, что характеристическому числу
в первом из уравнений (133) соответствует несколько собственных функций
Все эти функции, являясь решением уравнения, дадут некоторое линейное представление группы вращения, совершенно так же, как в
однородные гармонические полиномы давали нам также представление группы вращения. Пусть это будет некоторое представление
, Совершенно так же решения второго из уравнений (133) при заданном собственном значении
дадут нам некоторое представление
группы вращения. Произведение
согласно предыдущему, даст нам линейное представление группы вращения, совпадающее с прямым произведением
и для физической характеристики соответствующего собственного значения
уравнения (132) представляется существенным выделить из этого представления те неприводимые представления, на которые оно распадается. Это обстоятельство играет существенную роль в теории возмущений.