Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 269 270 271 272 273 274 275 276 277 278 279 280 281 282 283 284 285 286 287 288 289 290 291 292 293 294 295 296 297 298 299 300 301 302 303 304 305 306 307 308 309 310 311 312 313 314 315 316 317 318 319 320 321 322 323 324 325 326 327 328 329 330 331 332 333 334 335 336 337 338 339 340 341 342 343 344 345 346 347 348 349 350 351 352 353 354 355 356 357 358 359 360 361 362 363 364 365 366 367 368 369 370 371 372 373 374 375 376 377 378 379 380 381 382 383 384 385 386 387 388 389 390 391 392 393 394 395 396 397 398 399 400 401 402 403 404 405 406 407 408 409 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
В настоящем параграфе перейдем к обобщению метода усреднения на случай системы с быстро вращающейся фазой. Соответствующее исследование было выполнено Д.Н.Зубаревым совместно с одним из авторов настояіей монографии [10]. Рассмотрим динамическую систему, состояние которой характеризуется угловой переменпой где Заметим, что в частном случае, когда откуда, вводя новую независимую переменную получим уравнения типа (24.14), где В общем случае системы (25.1) мы также можем воспользоваться основной идеей метода усреднения. Покажем, что переменную с помощью которой систему (25.1) можно привести к виду так, чтобы коэффициенты в уравнении (25.3) уже не зависели от угловой переменной Физический смысл преобразования (25.2) заключается в разложении действительного движения, описываемого переменными Определение функций, входящих в уравнение (25.2), вообще говоря, неоднозначно ввиду цроизвола, с которым можно относить различные члены разложения или к основному, или к высшим членам ряда. Указапное обстоятельство уже неоднократно отмечалось. В случае, если имеем какое-нибудь конкретное разложение (25.2), всегда можно совершить замену переменных вида в результате чего получим другую возможную форму разложений, поскольку Для получения определенных однозначных выражений коэффициентов (25.2) необходимо задать какие-либо дополнительные условия. Допустим, что Подставляя (25.2) в (25.1) и приравнивая члены при В системе (25.4) число неизвестных больше числа уравнений, что вполне согласуется со сделанным выше замечанием о неоднозначности. Недостающие уравнения получаются из условия отсутствия нулевых гармоник у Усредняя уравнения (25.4) по С помощью (25.8), (25.10) уравнения (25.11), (25.12) приводятся к виду Выражения (25.7) — (25.10), (25.13), (25.14) дают искомое решение системы (25.4). Перейдем от комплексных рядов Фурье (25.6) к действительным рядам: Представим формулы для замены переменных (25.2) с помощью уравнений Система уравнений (25.3) после подстановки найденных коэффициентов из (25.7) — (25.10), (25.13), (25.14) принимает вид Система уравнений (25.17), (25.18) дает решение поставленной в начале параграфа задачи с точностью до величин первого порядка малости включительно относительно параметра Рассмотрим в качестве примера движение заряженной частицы в магнитном поле. Эта задача представляет интерес для ряда вопросов теоретической физики. Например, в космической электродинамике возникает задача об исследовании траекторий космических частиц в неоднородных полях. Эта же задача возникает в теории некоторых электротехнических приборов, применяемых в радиотехнике, аналогичных магнетрону. Точное интегрирование уравнений движения заряженной частицы в неоднородном электрическом и магнитном поле ьатруднительно и в большинстве случаев может быть выполнено лишь численными методами. Однако и это не всегда оказывается практически возможным. В частности, трудности численного счета становятся почти непреодолимыми в том случае, если частица делает за время своего движения большое количество оборотов по ларморовской окружности. Но именно в этом случае можно воспользоваться только что изложенным методом асимптотического приближения, который позволяет обойти трудности при вычислении. Допустим, что магнитное поле мало меняется на длине ларморовского радиуса: где Тогда заряженная частица движется в основном по спирали вдоль магнитной силовой линии, вращаясь вокруг нее на расстоянии ларморовского радиуса, и «дрейфует» в направлении, перпендикулярном к магнитному полю. Воспользовавшись этим обстоятельством, можно построить упроценные усредненные уравнения для движения центра тяжести ларморовской окружности. Выполнению условия (25.19) способствуют большая величина и однородность магнитпого поля и малая величина скорости частицы. Однако условие (25.19) может быть выполнено и при большой скорости частицы, если поле достаточно велико и однородно, а также при малом магнитном поле, если скорость частицы достаточно мала и поле достаточно однородно. В данном примере займемся исследованием движения заряженной частицы в неоднородном электрическом и магнитном поле в предположении, что магнитное поле мало меняется на длине ларморовского радиуса. Уравнения движения заряженной частицы в магнитном и электрическом поле в нерелятивистском приближении имеют вид Выберем криволинейную систему координат с ортами Уравнения (25.20) запишем в виде где где Умножая уравнение (25.24) последовательно на Имеем: и Положим принимают вид К этим уравнениям нужно еще добавить второе из уравнений (25.22) Уравнения движения заряженной частицы в неоднородных полях в форме (25.28) — (25.31) удобны для применения вышеизложенного метода асимптотического приближения в случае магнитных полей, мало отклоняющихся от однородных и удовлетворяющих условию (25.19). Произведем в системе (25.28) — (25.31) замену переменных, аналогичную замене (25.16): где никах в уравнениях Первая формула системы (25.32) выражает вращение частицы по ларморовской окружности вокруг среднего положения, вторая, третья и четвертая формулы описывают влияние неоднородностей поля и внешней силы на угол вращения Уравнения (25.28) — (25.31) в результате преобразования (25.32) уже не будут содержать угловой переменной Все расчеты будем вести с точностью до членов, пропорциональных так как Из системы (25.34) следует закон сохранения энергии для усредненного движения. В самом деле, умножая первое уравнение системы (25.34) на где Найдем из второго уравнения системы (25.34) адиабатический инвариант. Имеем: так как Таким образом, величина Можно было бы дополнить выражение (25.38) высшими членами по Физический смысл адиабатической инвариантности величины с учетом Уравнение (25.39) перепишем в виде или В уравнении (25.41) можно пренебречь малой поправкой к главному продольному члену смещающей Воспользуемся указаниым произволом и определим, например, Таким образом, окончательно мы получаем следующую систему уравнений, определяющих движение центра ларморовской окружности: Нетрудно усмотреть, каков физический смысл различиых членов в уравнениях (25.43): где положено В частном случае, если Уравнения (25.43) описывают движение центра ларморовской окружности с точностью до членов Заметим в заключение, что вышеизложенный общий асимптотический метод усреднения при быстро вращающейся фазе может быть использован также для исследования гироскопических систем.
|
1 |
Оглавление
|