5.5. СПЕКТРОСКОПИЧЕСКИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ МОЛНИИ ПОСЛЕ 1960 Г.

5.5.1. Введение

До 1960 г. все полученные спектры молнии были интегральными по крайней мере за время одной вспышки. В 1961 г. Саланейв [42] сообщил о получении первых спектров от одного импульса. Чтобы разделить спектры отдельных импульсов, составляющих вспышку, Саланейв для регистрации спектров использовал вращающийся барабан с пленкой (рис. 5.3). Разрешение во времени составляло порядка миллисекунд. За лето 1961 и 1962 гг.

Саланейв и его сотрудники получили с помощью бесщелевого спектрографа около 200 спектров вспышек молний в интервале длин волн от 3850 до 6900 А. Саланейв и др. [46] привели типичные спектры и идентификацию этих спектров. Они отметили, что между спектрами отдельных импульсов во вспышке не наблюдается существенной разницы, за исключением случая, когда за отдельными импульсами следовал период непрерывной светимости. Были обнаружены спектральные линии, прйнадлежащие ионизированному аргону. Не было найдено линий, которые можно с достоверностью отнести к двукратно ионизированным атомам. Молекулярные полосы, приписанные и в интервале длин волн от 3800 до 4000 А, наблюдаются не часто, и интенсивность их изменяется в широких пределах от спектра к спектру. В интервале длин волн от 3850 до 5700 А приблизительно для 95% спектров не было четко определимых молекулярных полос. В нескольких случаях была зарегистрирована полоса поглощения с длиной волны 6883 А, также как и полосы поглощения воды в интервале 5900-6000 А. Саланейв и др. [46] наблюдали, как и другие исследователи ранее, что степень возбуждения в канале разряда уменьшается от земли к облаку.

Волас [59] опубликовал наилучшие из имеющихся сейчас спектры молнии в интервале длин волн от 3100 до 9600 А, полученные с помощью щелевого спектрографа. Некоторые из них приведены на рис. 5.2 и в табл. 5.1. Волас дал также длины волн 35 полос поглощения в спектрах, большинство из которых, но не все, принадлежат, вероятно, парам воды. Были найдены спектральные полосы и Отмечено, что некоторые из линий нейтральных кислорода и азота подвержены штарковскому уширению. Волас установил, что большинство идентификаций линий и полос, проведенных по спектрам с меньшим разрешением, чем у него, верны, и хотя были идентифицированы новые мультиплеты они были предсказаны на основе ранее идентифицированных линий. Волас [58, 59] привел список неидентифицированных характеристик спектра молнии.

Относительно мало внимания было уделено ультрафиолетовому спектру молнии. Спектры в ультрафиолетовой

области с помощью щелевого спектрографа получили Дюфей и Волас [59]. Саланейв [44] первым опубликовал ультрафиолетовый спектр молнии, полученный бесщелевым спектрографом. Один из ультрафиолетовых спектров, полученных Саланейвом, простирается до полосы поглощения озона, край которой лежит около 2850 А. Часть этого спектра воспроизведена Майнелом и Саланейвом [29]. Полный спектр с краем поглощения озона до 4000 А был воспроизведен О рви ом [35]. Дюфей [6] сообщил о появлении полосы поглощения озона Хэггинса в интервале его спектра и отметил резкий край в интервале 3020-3060 А. Этот край, согласно Орвилу [35] вызван полосой Хартли поглощения озона. В спектре Саланейва полоса Хэггинса, которую отметил Дюфей, не наблюдалась. Кроме того, длина волны края полосы поглощения Хартли составляет 2850 А и не лежит в интервале 3020-7-3060 А.

Дюфей [6] измерил степень уменьшения интенсивности при прохождении через область края поглощения шириной 40 А и, предполагая, что все поглощение было вызвано озоном, рассчитал, что толщина ослабляющего слоя озона на пути между щелевым спектрографом и рядом вспышек, которые привели к появлению спектра, составляет 0,3 см. (Здесь количество озона выражено толщиной эквивалентного слоя чистого газа при стандартных температуре и давлении.) Орвил [35] использовал спектр Саланейва, на котором видна полоса Хартли, а не полоса Хэггинса, чтобы определить количество озона между бесщелевым спектрографом и одиночной вспышкой, находившейся на расстоянии 0,85 км от спектрографа. Было найдено, что количество озона составляет от 0,01 до 0,05 см, причем это количество на порядок больше, чем в чистом воздухе. Орвил предположил, что Дюфей получил большую величину из-за большего расстояния от спектрографа до наблюдаемой вспышки. Этот аргумент предполагает относительно равномерное распределение озона вдоль пути между наблюдателем и разрядом. Этот озон, по-видимому, создается в результате процессов коронирования у земли и в облаках. Возможно, однако, что вспышка молнии сама создает озон, который существует в виде мантии вокруг канала молнии.

Орвил наметил дальнейшие эксперименты, чтобы определить, какой из предложенных процессов генерации озона ответствен за появление наблюдаемых спектров поглощения.

Инфракрасные спектры молнии были получены при помощи щелевого спектрографа Джозе [20], Петри и Смол ом [39], Наклесом и Свенсоном [22] и Воласом [59, 60]. Саланейв [45] первым получил инфракрасный спектр молнии при помощи бесщелевого спектрографа. Репродукция одного из инфракрасных спектров Саланейва приведена на рис. 5.4.

Спектры молнии, полученные различными исследователями, имеют заметные различия. В большинстве случаев эти различия состоят в интенсивности молекулярных полос. На спектрах, которые с помощью щелевых спектрографов получили Израэль и Вурм [19]. Дюфей [6] и Волас [58, 59], четко различаются молекулярные характеристики, в то время как на спектрах, полученных при помощи бесщелевого спектрографа Саланейвом и др. [42, 43, 46], только изредка появляются следы молекулярных полос.

В статьях [29, 44] сравниваются спектры, полученные щелевыми и бесщелевыми спектрографами. Обычно выдвигают два объяснения тому факту, что спектры молнии, полученные при помощи щелевых спектрографов, относились, по-видимому, к разрядам с более низкой энергией, чем разряды, регистрировавшиеся бесщелевыми спектрографами. 1) Это случайный факт, он является результатом влияния географического положения и изменений в отдельных грозах. 2) На результаты исследований влияет метод наблюдений в том смысле, что щелевой спектрограф обычно регистрирует суммарную по времени светимость от разрядов на землю, разрядов в облаках, межимпульсных процессов в облаке и между облаком и землей, в то время как бесщелевой спектрограф обычно регистрирует только спектр единственного канала разряда облако — земля.

Последней точки зрения придерживаются Майнел и Саланейв [20], которые изучали полосы в щелевом и бесщелевом спектрографах. Они предположили, что полосы испускания зарегистрированные щелевым

спектрографом, являются следствием действия источников излучения, находящихся на некотором расстоянии от видимого канала молнии, возможно, разрядов внутри облака. Случайное появление полос испускания в бесщелевом спектрографе связано, вероятно, со светимостью канала под действием непрерывного тока. Майнел и Саланейв привели, кроме канала возвратного удара, семь возможных источников полос испускания.

Желательность разрешения во времени спектральных характеристик импульсов молнии очевидна. Первую попытку получить разрешенный во времени спектр импульса предприняли Израэль и Фриз [17], которые сконструировали сканирующий спектрометр с временем разрешения 20 мкс. Данных, полученных с помощью этого спектрометра, опубликовано не было, хотя спектры и были зарегистрированы. Кридер [23, 24] первым привел разрешенные во времени спектры испускания от отдельных возвратных ударов. Для измерения временных изменений интенсивности нескольких спектральных линий и непрерывного излучения в интервале длин волн от 3700 до 3900 А Кридер использовал интерференционные фильтры с узкой полосой пропускания и фотоэлектрические детекторы.

К сожалению, фотоэлектрическая система Кридера имела тот недостаток, что вырезала узкий участок канала молнии, и, следовательно, изменение освещенности из-за распространения возвратного удара затемняло истинное изменение интенсивности света во времени [25].

Кридер [23, 24] показал, однако, что первыми достигают максимума интенсивности" линии затем непрерывный спектр и наконец линии нейтрального водорода. Следовательно, линии с более низким потенциалом возбуждения достигают максимума последними — соответственно температуре канала, которая падает с течением времени. Эффективный потенциал возбуждения непрерывного спектра лежит между потенциалами возбуждения ионов и нейтральных атомов; это свидетельствует о том, что непрерывный спектр вызывается радиационной рекомбинацией. Орвил и Юман [37] показали, что интегрированная по времени постоянная составляющая спектров Саланейва не является результатом

излучения абсолютно черного тела или электрон-ионного тормозного излучения при постоянной температуре.

Используя калиброванный фотокатод, Кридер и др. [25, 26] провели оценку абсолютной спектральной мощности излучения молнии в интервале длин волн от до Кроме того, сравнивая широкую полосу излучения от молнии с аналогичной полосой излучения от длинной лабораторной искры известных исходных мощности и энергии, Кридер и др. [26] получили величины исходных мощности и энергии молнии. Было найдено, что для одноимпульсной вспышки молнии пиковая излучательная мощность (в интервале составляла а энергия излучения Рассчитанная величина пиковой исходной мощности была равна а исходной энергии Эта величина исходной энергии находится в хорошем согласии с величинами исходной энергии, полученными из измерений интенсивности грома (разд. 6.3.1) и из электрических измерений (разд. 7.3.3). Согласно [26], величины пиковой излучательной и исходной мощностей следует рассматривать как нижние пределы действительных величин, характеризующих канал. Дополнительные замечания относительно исходной мощности молнии даны в разд. 7.3.3.

Орвил [33, 34] первым сообщил о спектроскопическом исследовании молниевых импульсов с хорошим пространственным и временным разрешением. Затем Орвил [36] опубликовал дополнительные результаты спектроскопических исследований с разрешением во времени. Принципиальная схема спектрографа Орвила приведена на рис. 5.5. Типичные разрешенные во времени спектры возвратного удара приведены на рис. 5.6а и 5.66. Спектры Орвила характеризуют излучение участка канала длиной примерно 10 м. Разрешение во времени менялось от 2 до 5 мкс и по длинам волн около 10 А. Обычно время достижения максимальной интенсивности как для линий так и для непрерывной составляющей спектра было около 10 или 15 мкс, причем линии достигают максимальной интенсивности первыми; однократно ионизированные атомы излучают раньше, чем станет заметным непрерывный спектр. Установлено, что линии остаются

интенсивными в течение Линии с наинизшим потенциалом возбуждения появляются первыми, за ними следуют линии с более высоким потенциалом возбуждения. Линии с низкими потенциалами возбуждения существуют дольше, чем линии с более высокими потенциалами возбуждения. Так, линия (верхний уровень энергии появляется раньше и существует дольше (рис. 5.6а). Установлено, что линия водорода На (серия Бальмера) отсутствует или очень слаба в первые микросекунды разряда, но в последующем становится сильной (рис. 5.66). Линия На достигает максимальной интенсивности через и ее часто можно определить более чем через Информация о канале возвратного удара, полученная из этих измерений, дана в разд. 5.5.2.

Орвил [36] привел спектры от одной вспышки, состоявшей по крайней мере из пяти импульсов. Пять зарегистрированных спектров могут быть сгруппированы в два основных класса. В одном классе излучение было кратковременным, а На — длительным; непрерывный спектр относительно слаб. В другом классе излучение сохранялось довольно долго, а непрерывный спектр был довольно сильным. Излучение На сильное, но кратковременное.

В разд. 5.5.2 рассматривается применение теории, представленной в разд. 5.3, к спектральным данным Саланейва, Орвил а и других исследователей, для определения температуры, концентрации частиц и давления в возвратном ударе.

5.5.2. Свойства возвратного удара

Свойства возвратного удара определяли Волас [58] и Живлюк и Мандельштам [62] из интегрированных по вспышкам спектров, из интегрированных по импульсам спектров Саланейва и др. и из разрешенных во времени спектров импульсов Орвила. Сначала рассмотрим анализ данных Саланейва.

Первый этап анализа спектра заключается в определении непрозрачности. На рис. 5.8 показаны измеренные профили линий мультиплета каждый из

компонентов которого образуется при переходе приблизительно с одинакового верхнего энергетического уровня и имеет примерно одинаковую длину волны. Из (5.6) и (5.10) следует, что для оптически тонкого изотермического канала отношение интенсивностей различных линий, составляющих мультиплет, зависит только от отношений

Рис. 5.8. Относительная интенсивность линий мультиплета для импульса молнии. Пунктирной линией показан фон [54],

Юман и Орвил [54] теоретически показали, что даже интегрированных по времени спектров, если каналы оптически тонкие, отношения интенсивностей линий будут зависеть только от отношений

В табл. 5.2 дается сравнение между измеренными отношениями интенсивностей в двух молниевых мультиплетах и результатами теоретических расчетов и лабораторных экспериментов. Юман и Орвил пришли к выводу, что канал молнии является оптически тонким для интересующих нас мультиплетов по крайней мере

Таблица 5.2 (см. скан) Величины отношений интенсивностей линий в двух молниевых мультиплетах для 5 разрядов молний [54]

большую часть времени, в течение которого эти мультиплеты экспонируются на пленке. Исходя из рассчитанных коэффициентов поглощения для и из измеренной оптической толщины, Юман и Орвил определили, что эффективный диаметр, внутри которого находятся излучающие атомы должен быть менее миллиметров.

Поскольку канал молнии оптически тонок для интересующих нас линий и энергетические уровни, которые приводят к появлению этих линий, населены согласно статистике Больцмана в течение интервалов времени (разд. 5.3), из (5.7) можно рассчитать температуру молнии. Такие расчеты из интегрированных по времени спектров производятся в предположении, что

температура возвратного удара постоянна во времени и в поперечном сечении канала. Поскольку это не так, то рассчитанная температура будет представлять некоторую среднюю величину. Прюэйт рассчитал эту среднюю температуру, которую он назвал температурой возбуждения, для девяти различных импульсов, используя модификацию уравнения (5.7) для пяти мультиплетов Эти данные включены в табл. 5.2. Интервал средних температур заключен между 24 200 и 28 400 К.

Хотя нельзя определить ошибку, которая порождается предположением, что свойства канала однородны по его радиусу, все же можно оценить ошибку, которая возникает потому, что температура возвратного удара предполагается постоянной во времени. Юман [51] проинтегрировал уравнение (5.6) с помощью ЭВМ для двух мультиплетов в предположении различного характера изменения температуры со временем. Отношение интегральных интенсивностей мультиплетов сравнивалось с измеренным отношением подбором пиковой температуры для данного характера изменения температуры от времени. Установлено, что если средняя температура была около 24 000 К, то пиковая температура отличалась от средней не более чем на 10%. Этот результат вполне разумен, поскольку в интересующем нас температурном интервале интенсивность линий быстро возрастает с температурой, поднимая таким образом среднюю температуру до пиковой. Этот метод анализа справедлив только для пиковых температур ниже 30 000 К. Дополнительные сведения относительно расчета пиковой температуры представлены ниже в этом разделе. Следует отметить, что температура молнии может достигать очень высоких значений на очень короткое время, при этом интенсивность линии на интегрированном по времени спектре не выйдет за пределы возможных измерений; таким образом, пиковая температура в действительности означает наивысшую температуру канала возвратного удара, которая сохраняется в течение нескольких микросекунд или более.

После определения температуры возвратного удара для оценки электронной концентрации, давления, степени ионизации и других свойств канала можно применить

методику, использующую уравнения Саха. Юман и др. [55, 56] проанализировали три возвратных удара, температура которых, как установил Прюэйт, была около Предполагалось, что рассматриваемые спектральные линии излучаются преимущественно при температурах около Предполагалось также, что канал оптически тонок, в нем существует и свойства канала однородны по его сечению. Рассчитанная концентрация электронов была порядка Основная неопределенность в анализе связана с предположением, что исследуемые спектральные линии излучаются преимущественно при температурах около Хотя вполне естественно ожидать, что интенсивность линий максимальна около 24000 К, линии будут давать больший вклад в интегрированный по времени спектр при температурах ниже чем линии Поскольку интересно знать свойства возвратного удара при температурах около полученных из анализа линий измеренную интенсивность излучения линий и Шпри температурах ниже следует вычесть из общей интенсивности излучения Переоценка вклада в интенсивность при температуре приводит к переоценке концентрации электронов в канале при этой температуре. Таким образом, величина может рассматриваться как верхний предел концентрации электронов в канале. Дополнительные ошибки могут возникнуть, если линии излучаются преимущественно из горячей центральной части канала, в то время как линии из более холодной части канала.

Если известны температура и концентрации частиц в канале молнии, то можно рассчитать электронную проводимость канала. Юман [52] оценил проводимость канала для импульсов молнии, анализированных Юманом и др. [55], в Для температур выше проводимость канала изменяется пропорционально и обратно пропорционально Таким образом, в высокотемпературном интервале проводимость канала относительно нечувствительна к температуре и электронной концентрации. Отсюда следует, что проводимость канала молнии во время высокотемпературной

фазы разряда молнии должна быть между

Электронная концентрация была определена исходя из проинтегрированных по времени спектров при сравнении штарковских профилей На с теорией [53]. На рис. 5.9 показан пример такого сравнения.

Рис. 5.9. Сравнение измеренного и рассчитанных профилей линии Но в импульсе молнии . Теоретические профили даны для трех концентраций электронов при Блестящее совпадение теории и эксперимента является случайным, так как возможны различные экспериментальные ошибки [53].

Для трех возвратных ударов были найдены электронные концентрации в интервале от до Расчеты, выполненные в предположении ЛТР, согласно Дрелишек [2], показали, что концентрация электронов в азотной плазме при атмосферном давлении лежит в интервале Поскольку штарковские профили сильно зависят от концентрации электронов и слабо от температуры, не следовало бы ожидать, что профили линий На, излучаемых каналом молнии, значительно изменятся за время от момента, когда канал достигнет давления, близкого к атмосферному, до момента, когда температура в канале упадет до

Таким образом, электронная концентрация, определенная из штарковского уширения , будет, по-видимому,

(кликните для просмотра скана)

Рис. 5.10в. Температура канала импульса в зависимости; от времени для вспышки В. Спектр был слабым, поэтому можно было получить только 3 точки для каждой кривой [33, 36] .

характеризовать канал возвратного удара при атмосферном давлении и температуре выше 13 000 К. Значение электронной концентрации, найденное из интегрированного по времени спектра молнии с использованием штарковского уширения На, значительно более надежно, чем определенное из уравнения Саха. Некоторые данные об электронной концентрации, полученной из разрешенных во времени спектров, приведены ниже в этом разделе.

Волас [58] и Живлюк и Мандельштам [62] провели измерения по интегрированным по времени спектрам, полученным при помощи щелевых спектрометров. Волас, как упоминалось в разд. 5.4, исходя из интенсивностей в полосах для оптически тонкого канала, определил, что температура канала лежит в интервале Живлюк и Мандельштам измеряли относительные интенсивности в центрах нескольких спектральных линий; они предположили, что канал является оптически толстым для этих центров линий, и рассчитали, использовав (5.8), что средняя температура черного тела равна 21 000 К. Спектры возвратных ударов, которые получили Живлюк и Мандельштам, по-видимому, значительно отличались от спектров Саланейва и др.

Рассмотрим результаты анализа разрешенных во времени спектров Орвила.

Орвил [33, 36] определил температуру в зависимости от времени для десятиметровых вертикальных участков 10 каналов молнии. Для двух импульсов температура измерялась с разрешением 2 мкс, для остальных восьми — с разрешением 5 мкс. Изменение температуры молнии в зависимости от времени приведено на рис. 5.10а-5.10в. Орвил нашел, что типичные пиковые температуры заключены в интервале Температура выше не отмечалась. Для двух импульсов температура достигала, по-видимому, пикового значения в первые 10 мкс; для восьми остальных импульсов (включая два импульса, которые измерялись с разрешением 2 мкс) температура была максимальна в первый период измерения и затем монотонно падала с течением времени. В одном случае Орвил [36] измерил температуру ветви главного канала. В первые 5 мкс температура ветви была около в то время как температура главного канала составляла Орвил сравнил свои данные со средними (интегрированными по времени) температурами, которые получил Прюэйт [41] (табл. 5.2). Он графически проинтегрировал изменение интенсивностей во времени и из этих величин нашел среднюю температуру.

Средние температуры, которые Орвил получил таким расчетом, приведены на рис. 5.10а — 5.10в. Они находятся в хорошем согласии с данными Прюэйта. Орвил подтвердил расчеты Юмана [51], что пиковая температура молнии на 10% выше средней температуры, если обе температуры определяются из отношения интенсивностей Орвил показал, однако, что средняя температура более чем на 10% ниже пиковой, если при определении средней температуры используются линии с более низким потенциалом возбуждения. Причина этого явления заключается в том, что с низким потенциалом возбуждения при более низких температурах излучает значительно сильнее, чем с высоким потенциалом возбуждения. Таким образом, измеренное излучение от интегрированных по времени линий с низким потенциалом возбуждения должно исходить, по-видимому, от более холодного канала, чем такое же излучение от линий с высоким потенциалом возбуждения.

На рис. 5.11 а и 5.11 б (см. также рис. 5.66) приведены некоторые микрофотометрические кривые спектра молнии в зависимости от времени для области На. Орвил [36] получил зависимость концентрации электронов от времени, которая представлена на рис. 5.12. Эта зависимость могла быть получена только для одного из импульсов. Как видно из рисунка, в первые 5 мкс разряда концентрация электронов имеет порядок Примерно за 25 мкс она уменьшается до величины

Рис. 5.11а. Микрофотометрические кривые в области линии На для интервалов времени от до 20 мкс. Необозначенная линия слева от линии 6563 в интервале времени от 0 до 5 мкс - это линия от ветви главного канала. Линия На от ветви также смещена влево и приводит к асимметрии в профиле линии Микрофотометрические кривые не исправлены на нелинейность пленки [36].

Ошибка в определении концентрации электронов порядка 50%. Поскольку эффективная инструментальная ширина щели прибора была около 10 А, определение концентрации электронов ниже невозможно. По-видимому, вначале интенсивность На была очень низка (рис. 5.66). Это, вероятно, связано с высокими температурой и концентрацией электронов в начальных стадиях разряда. При высокой температуре в разряде почти не остается

нейтральных атомов водорода. Высокая электронная концентрация через эффект Штарка вызывает уширение профиля линии

Рис. 5.116. Микрофотометрические кривые в области линии На для интервалов времени от 20 до 40 мкс [36].

Линия с уширенным профилем сливается с непрерывным фоном и затемняется близлежащими линиями.

Найденная Орвилом концентрация электронов находится в соответствии с проведенными ранее определениями на основе интегрированных по времени спектров.

Из анализа уравнения Саха Юман и др. [55, 56] нашли, что верхний предел концентрации электронов для пиковой температуры в равен Юман и Орвил [53] из анализа интегрированных по времени профилей На (рис. 5.9) нашли, что концентрация электронов лежит в интервале

Рис. 5.12. Концентрация электронов в зависимости от времени, рассчитанная из штарковского уширения линии На Вертикальные отрезки дают ошибку в определении концентрации электронов, для интервала

Поскольку максимум интенсивности На имеет место, когда профиль соответствует концентрации электронов около и остается относительно постоянным при высокой интенсивности в течение десятков микросекунд, не удивительно, что интегрированные по времени профили приводят к концентрации электронов порядка

Интересно отметить, что изменение температуры и концентрации электронов, найденное для молнии,

аналогично изменению температуры и концентрации электронов в пятиметровой воздушной искре, которую исследовали Орвил и др. [38]. Концентрация электронов в первые 2 мкс искрового разряда была а температура За электронная концентрация падала монотонно до величины и в последующие течение которых еще возможно было определение концентрации электронов) оставалась постоянной. Через после начала искры температура канала падала до Таким образом, по-видимому, искра аналогична молнии, но в 3—5 раз короче во времени.

Если известно изменение температуры и электронной концентрации в канале молнии во времени и если в канале существует ЛТР как функция времени, то можно рассчитать многие характеристики канала (давление, степень ионизации, изменение концентрации частиц) в зависимости от времени. Для известной температуры и электронной концентрации эти расчеты могут быть непосредственно выполнены совместным решением системы уравнений Саха, сохранения заряда и баланса масс. Особенно важно изменение во времени давления в канале и степени ионизации. Для температуры около и концентрации электронов около давление в канале составляет около 10 атм; в канале на каждый атом приходится больше одного, но меньше двух электронов (некоторые атомы ионизированы дважды). Поскольку давление в канале превышает давление окружающего воздуха, канал будет расширяться до тех пор, пока давление в нем не сравняется с внешним давлением (разд. 7.6). О том, что это действительно так, свидетельствуют спектроскопические данные. Концентрация электронов показывает, что дарление в канале равно атмосферному, если его температура выше » Таким образом, для данных, приведенных на рис. 5.12, давление в канале падает до атмосферного через 10-20 мкс. При 20 000 К и концентрации электронов в канале будет около одного электрона на атом. Данные относящиеся к изменению давления в канале, степени ионизации и составу частиц в зависимости от времени, приведены Оррилом в [36].

ЛИТЕРАТУРА

(см. скан)

(см. скан)

(см. скан)

(см. скан)