Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 2. Задача рассеяния в квантовой механике2.1. Дисперсионные соотношения.В этом параграфе мы рассмотрим постановку задачи рассеяния в квантовой механике для определенного класса потенциалов, акцентируя внимание на переформулировке этой задачи в терминах аналитических свойств амплитуды рассеяния. Рассмотрение задачи рассеяния с этой точки зрения потребуется для того, чтобы понять смысл гипотез, определяющих свойства амплитуды рассеяния в теории поля. Кроме того, здесь будет продемонстрирована математическая техника исследования такого рода задач, которая с небольшими изменениями переносится в теорию поля. В квантовой механике задача рассеяния полностью определяется заданием потенциала
Решить эту задачу — значит найти такое решение
Здесь
Величина
соотношением
Так как начальный поток частиц равен v (v — скорость частиц вдоль
Дифференциальное уравнение (2.1) и краевое условие (2.2) можно объединить в интегральное уравнение. Для этого нужно воспользоваться функцией Грина уравнения Шредингера, описывающего свободно движущуюся частицу, которая при больших
Тогда волновая функция
Так как при больших
Следовательно, зная
Используя эти интегральные представления для амплитуды рассеяния, можно рассмотреть ее аналитические свойства по переменным Для простоты будем предполагать, что потенциал такой, что не существует связанных состояний. Впрочем, есть соответствующее доказательство аналитичности амплитуды рассеяния и без использования борновского разложения, принадлежащее Хури (1957). Используя (2.6), запишем
Такое представление удобно тем, что переменная к входит только в экспоненту. Так как
и перейдем к новой переменной
Рассмотрим подынтегральную экспоненту. При рассеянии вперед
Из неравенства для суммы сторон многоугольника Поэтому интеграл (2.6) существует в верхней полуплоскости комплексной плоскости к, равно как и все производные
Контур Г изображен на рис. 3. Если амплитуда при больших
Рис. 3. исчезает при стремлении ее радиуса к бесконечности. Будем считать, что потенциал — действительная функция
Физическое значение амплитуды рассеяния достигается, когда
Здесь и ниже символ Такого рода соотношение между действительной и мнимой частями амплитуды рассеяния называется дисперсионным соотношением. Можно также получить так называемое обратное дисперсионное соотношение:
Рис. 4. Мы покажем дальше (см. (2.17)), что оптическая теорема связывает функцию
где v — комплексная величина. При выводе д. с. (2.11) и (2.12) мы полагали, что амплитуда рассеяния убывает на бесконечности достаточно быстро. Однако из (2.6) нетрудно видеть, что первый борновский член амплитуды рассеяния вперед является постоянной действительной величиной, отличной от нуля, в то время как остальные члены борновского разложения убывают по крайней мере как Поэтому все вышеизложенные рассуждения справедливы для функции
Соотношения типа (2.11) и (2.13) встречаются не только в квантовой механике, но также и в тех областях физики, где существует конкретная связь между процессом поглощения энергии, характеризуемым функцией F, и испускания (функция
Тогда временная зависимость между этими процессами представляется интегралами типа свертки:
Д. с. для фурье-образа функции Условие возможности такого рода продолжения в квантовой механике несколько отличается от сформулированного выше условия причинности. Дело в том, что для частиц с конечной массой нельзя сформировать строго ограниченный волновой пакет (как в случае прохождения света через вещество). Кроме того, в квантовой механике нет ограничения на скорость распространения взаимодействия. Поэтому условие причинности в квантовой механике выглядит по-другому. Согласно Ван-Кампену (1953 а, б) в качестве условия причинности в квантовой механике выступает следующее требование: если система описывается волновой функцией, нормированной так, что в единице объема имеется одна частица, то в любой момент времени t вероятность нахождения этой частицы вне рассеивателя 1. В математическом формализме это соответствует тому, что выше мы использовали переход к стационарному случаю в уравнении Шредингера и выбрали функцию Грина, соответствующую расходящейся волне. В квантовой теории поля условие причинности выглядит следующим образом: события в двух точках, разделенных пространственно-подобным четырехинтервалом Однако в квантовой механике существует более сильный результат, касающийся аналитических свойств амплитуды рассеяния к
Угол между векторами
Если теперь рассматривать выражение (2.6) в верхней полуплоскости комплексной плоскости
в справедливости которого нетрудно убедиться графически. Поэтому существуют такие области интегрирования в (2.6) по
когда Учитывая поведение потенциала при больших Соответствующее дисперсионное соотношение при
Поскольку
то область интегрирования по Для этого нужно рассмотреть аналитические свойства амплитуды рассеяния по
Парциальные амплитуды удобны в тех случаях, когда нужно использовать условие унитарности, о котором речь пойдет ниже. В переменных
Поскольку д. с. (2.15) справедливы при
|
1 |
Оглавление
|