Отсюда интенсивность рассеянного светового потока прямо пропорциональна числу частиц во взвесях, т. е. концентрации частиц, находящихся в растворе. Из приведенной выше формулы следует, что интенсивности рассеянного света в двух растворах с частицами одинаковой формы и размеров относятся между собой, как концентрации частиц определяемого вещества:
Это уравнение лежит в основе нефелометрических определений. При нефелометрических определениях измеряют интенсивность рассеянного света
в направлении, перпендикулярном к направлению первичного пучка света.
При турбидиметрическом методе анализа интенсивность светового потока уменьшается вследствие поглощения и рассеяния светового потока и определяется уравнением:
где
— интенсивность светового потока, прошедшего через раствор и падающего соответственно; С — концентрация поглощающих частиц в растворе;
— толщина поглощающего слоя раствора; d — средний диаметр поглощающих частиц; К и а — константы, зависящие от метода измерения и природы суспензии;
— длина волны.
При аналитических турбидиметрических определениях все измерения проводятся при определенных значениях К, d, а и
. Объединяя их в одну постоянную величину, получаем:
(48)
Это уравнение имеет вид, аналогичный уравнению Бугера — Ламберта—Бера, но здесь К — молярный коэффициент мутности раствора.
При турбидиметрических определениях измеряют интенсивность света потока, выходящего из кюветы в направлении падающего пучка света.
Приведенные уравнения справедливы только для очень разбавленных суспензий (не более 100 мг на
). Турбидиметрические и нефелометрические методы обладают высокой чувствительностью. Однако применяются они не широко, что объясняется трудностью получения взвесей с одинаковыми размерами частиц. Количественные нефелометрические и турбидиметрические определения проводят, пользуясь калибровочной кривой.
Для точных исследований используют метод уравнивания. Довольно широко применяется метод фототурбидиметрического и фотонефелометрического титрования.