Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
ГЛАВА 2. УПРАВЛЕНИЕ АЭРОДИНАМИЧЕСКИМИ ХАРАКТЕРИСТИКАМИ ДОЗВУКОВЫХ ТУРБУЛЕНТНЫХ СТРУЙ2.1. Восприимчивость турбулентных струй к слабым гармоническим акустическим возмущениям. Влияние частоты возбужденияАэродинамические характеристики турбулентных струй и слоев смешения могут быть изменены путем периодического воздействия на течение в их начальном сечении. Такое воздействие может быть реализовано при создании периодического изменения расхода жидкости или газа через сопло, путем вибраций сопла или же возбуждения слоя смешения на кромке сопла с помощью вибрирующей ленточки. Перечисленные способы управления связаны с механическим воздействием на поток, поскольку все они требуют непосредственного воздействия на геометрию устройств, формирующих струйное течение [2.25]. Механизм их воздействия на струю обусловлен периодическим возбуждением струи, вследствие чего в выходном сечении круглого сопла генерируются кольцевые периодические вихри; их взаимодействие друг с другом существенно изменяет течение в слое смешения начального участка струи. При акустическом облучении турбулентной струи непосредственное взаимодействие акустического поля с турбулентными пульсациями в струе практически не имеет места, так как длина акустических волн существенно превышает характерный размер сопла (его диаметр) или толщину пограничного слоя в начальном сечении слоя смешения. Однако акустические волны генерируют вихревые возмущения на неоднородности течения [2.32,2.43], на кромке сопла в случае струи или на задней кромке разделяющей два потока пластины в случае слоя смешения. Эти возмущения и воздействуют на вихревую систему слоя смешения в начальном участке струи подобно тому, как это наблюдается при механическом воздействии на поток. При этом акустическое возбуждение обладает важным преимуществом дальнодействия, т.е. оно не требует введения в поток каких-либо препятствий или подвижных устройств. Рассмотрим простейшие схемы одночастотного акустического возбуждения струи. Различают продольное (по потоку и навстречу потоку) облучение струи, а также поперечное и радиальное облучение (рис. 2.1). При продольном и радиальном возбуждении струи под действием звуковых волн на срезе сопла образуются и сносятся вниз по потоку осесимметричные периодические вихревые кольца; при поперечном акустическом возбуждении на кромке среза круглого образуются скошенные вихревые кольца [2.35], они более интенсивны со стороны излучателя и менее интенсивны с противоположной стороны. Это обстоятельство, как будет показано в дальнейшем, обусловливает некоторое различие акустического воздействия на струю при ее продольном и поперечном облучении.
Рис. 2.1. Схемы продольного, поперечного и радиального акустического облучения струи: а - продольное облучение по потоку, При слабом продольном периодическом возбуждении струи звуковые волны на частоте неустойчивости струи [2.4] генерируют кольцевые вихри более регулярные (рис. 2.2,а), чем при невынужденном возникновении неустойчивости (рис.2.2,б). В обоих случаях эти вихри образуются на кромке сопла. Следует отметить, что возбужденные звуком вихревые кольца более интенсивны, чем в случае отсутствия периодического возбуждения, они позже спариваются и позже разрушаются. При воздействии на струю слабых акустических колебаний наибольший интерес представляют гармонические (синусоидальные) колебания, которые характеризуются двумя параметрами - частотой и амплитудой. Уже первые эксперименты по тональному акустическому возбуждению низкоскоростных турбулентных струй показали, что последние восприимчивы к акустическим колебаниям. В работах [2.5,2.6] впервые были обнаружены два эффекта противоположной природы при поперечном и продольном акустическом облучении турбулентной струи в зависимости от частоты облучения [2.5,2.6]. Было установлено, что при частотах (кликните для просмотра скана) перемешивания, утолщается слой смешения и уменьшается длина начального участка, возрастают продольные и радиальные пульсации скорости на оси струи и укрупняются периодические вихри в пределах ее начального участка, усиливается эжектирующая способность струи При частотах
Рис. 2.3. Изменение средней скорости и продольных пульсаций скорости вдоль оси струи при ее поперечном акустическом облучении при Эти эффекты были установлены вначале для низкоскоростных струй (скорость истечения известной формулы для плоской звуковой волны Указанные два эффекта - интенсификация и ослабление перемешивания в начальном участке струи - реализуется при числах Струхаля, соответствующих Приведем некоторые результаты экспериментов, иллюстрирующие упомянутые выше эффекты для круглых струй. На рис. 2.3 показаны изменения средней скорости и продольных пульсаций скорости вдоль оси струи при ее поперечном [2.5] акустическом облучении, на рис. 2.4 - аналогичные результаты при продольном и поперечном [2.26] акустическом облучении струи. На рис. 2.5 представлены зависимости для средней скорости
Рис. 2.4. Изменение средней скорости, продольных и радиальных пульсаций скорости вдоль оси турбулентной струи при ее продольном и поперечном акустическом возбуждении. I - продольное облучение, II - поперечное облучение.
Рис. 2.5. Кривые
чисел Струхаля, соответствующие интенсификации На рис. 2.6 приведены профили средней скорости, трех компонент пульсационной скорости и рейнольдсова напряжения сдвига в сечении Перейдем теперь к рассмотрению спектров продольных пульсаций скорости на оси струи и с слое смешения Усиление периодичности течения в начальном участке струи при ее низкочастотном акустическом возбуждении
Рис. 2.6. Профили средней скорости, трех компонент пульсаций скорости и рейнольдсова напряжения сдвига в сечении струи (кликните для просмотра скана) Рис. 2.9. (см. скан) Изменение эйлеровой временной корреляции пульсаций продольной скорости в точках отсутствия возбуждения [2.31]. Как следует из рис. 2.9, при акустическом возбуждении струи [2.8] в зависимости от При низкочастотном акустическом возбуждении струи укрупнение периодических вихрей в слое смешения сопровождается некоторым нарушением изобаричности течения в приосевой области ее начального участка [2.29]. Как указывалось выше (см. п. 1.1), при высокочастотном возбуждении струи характерное число Струхаля акустического возбуждения следует определить не только по диаметру сопла, а по характерному значению пограничного слоя на срезе сопла, например, по толщине потери импульса 90. В связи с этим рассмотрим данные соответствующего эксперимента [2.69] для слоя смешения круглой струи в функции Рис. 2.10. (см. скан) Зависимости В предисловии к настоящей книге указано, что после обнаружения явления интенсификации Таким образом, акустическое гармоническое возбуждение турбулентной струи при сравнительно малых амплитудах является эффективным средством управления ее статистическими характеристиками. В настоящей главе рассматривается реализация такого управления при различных начальных условиях истечения (уровня возбуждения, режима течения в начальном пограничном слое, начальной турбулентности потока, модового состава акустических возмущений, числа Маха истечения, степени неизотермичности струи, влияния отклонения формы управляющего сигнала от гармоничности и др.).
|
1 |
Оглавление
|