Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
1.2. Приближенные методы решения и способы проверки точностиНаиболее распространенными приближенными методами решения уравнений (17) и (19) являются метод Галоркипа и метод Рица (см. гл. 3). Эти методы были впервые использованы Примичем [2] для решения задачи при излучения по нормали Результаты решения задачи, полученные в работах 12, 4], При Другое, полученное независимо и математически изящное приближенное решение задачи при
где коэффициенты
Данную систему уравнений для возмущенной задачи можно решить приближенно модифицированным методом вычетов Третье приближенное решение задачи для решетки из толстых параллельных пластин предложили Ван Бларикум и Миттра [13). Решение было получено по существу также методом возмущений и представлено в виде ряда Неймана (см. гл. 3). Авторы назвал» свой метод решения «подходом на основе обобщенной матрицы рассеяния». Эта матрица учитывает как распространяющиеся волны, так и затухающие. Использованный метод решения обладает двумя особенностями. Во-первых, позволяет в задаче о параллельных пластинах рассмотреть все углы сканирования, так как сходимость ряда Неймана была доказана в работе 114]. Во-вторых, в качестве исходных предпосылок в работе [13] используются результаты известных решений двух вспомогательных задач (рис. 5.2): задачи об излучении антенной решетки с бесконечно тонкими степками
Рис. 5.2. Вспомогательные задачи для определения обобщенной матрицы рассеяния решетки из толстых параллельных пластин. Первым шагом решения уравнений (17) и (19) методом Галеркина или методом моментов (см. гл. 3) является представление неизвестного поля в некотором базисе функций, который является полным на заданном интервала. Например, для представления поля
и если уравнение (19) решается методом моментов (причем моменты берутся в том же базисе), то мерой точности приближенного решения, записанного в виде
может служить скорость сходимости этого решения. В пределе при Сходимость рядов (23) и (24) зависит не только от выбора базиса, но также и от особенностей поведения поля
при
при
имеет коэффициенты, асимптотически убывающие по закону [81
где К — константа, не зависящая от Как видно из выражений (25) и (26), предварительное знание особенностей поля в раскрыве (или его производных, если это поле непрерывно) позволяет определить асимптотическое поведение коэффициентов в любом заданном представлении этого поля. Подобная информация может быть использована при решении задачи методом моментов или методом Галеркина с помощью метода предсказания асимптотики [10]. Например, выражение (25) можно записать в виде
Отметим, что в пределе при
В выражении (27) содержится
Однако это приближение не содержит в явном виде особенности поля вблизи ребер, включение которых в представление поля приводит в общем случае к более точным результатам [10). Следует отметить, что функция
является ортогональной по отношению к функциям Квазистатическая аппроксимация ядра интегрального уравнения заключается в том, что особенность ядра Обратимся сначала к части ядра в уравнении (19), связанной с представлением поля во внутренней (волноводной) области
где функции
Данное представление для функций .параллельных пластин, полагая
При квазистатической аппроксимации в выражении (30) полагаем
Термин «квазистатический» обусловлен предположением, что
которое справедливо, в частности, при больших значениях длины волны
Рис. 5.3. Сдвиг начала координат, Учитывая условие (31), можно написать
где члены ряда при
Следовательно, этот ряд не имеет особенностей [7). Другой ряд в выражении (32) можно просуммировать и представить в замкнутой форме [12]:
Итак, функция
где
Символ
Логарифмическая особенность функции
Аналогичные результаты можно получить для задач о решетках из волноводов со стенками конечной толщины в режимах сканирования в Рассмотренный выше способ аппроксимации (если функций, таких, как При решении уравнения (17) [или уравнения (19)] методом моментов было рассмотрено преобразование этих уравнений к матричному уравнению конечного порядка вида
где Возможность точного обращения матрицы К, или ее обусловленность, в значительной мере определяется диагональной сингулярностью мнимой части ядра уравнений (17) и (19). Матрица с сильно выраженной При решении уравнения
Разлагая левую и правую части уравнения (37) на действительные и мнимые части, получаем
После преобразований находим решение в виде
Так как матрица
Таким образом, мы оценили значение сингулярностей в уравнениях (17) и (19) для решения задачи численными методами.
Рис. 5.4. Аппроксимация неизвестной функции кусочно-гладкой функцией. Более того, существование решений уравнений (17) и (19) зависит от особенностей ядер этих уравнении. Для приближенного решения уравнений (17) и (19) часто используется базис кусочно-гладких функций. Например, интервал интегрирования в уравнении (19) можно разбить на заданном числе интервалов, тем точнее результат решения. Однако это еще не означает, что такие же или лучшие результаты не могут быть пцлучены за счет увеличения числа интервалов Способ представления искомой функции в кусочно-постоянном базисе на основе метода момептов по существу эквивалентен методу согласования по точкам (методу коллокаций), часто рассматриваемому в литературе. Степень сходимости кусочно-гладкого базиса при больших Можно предположить, что при использовании базиса. кусочногладких функций желательно уменьшать подынтервалы в тех областях, где аппроксимируемая функция В работе [16] дано решение задачи дифракции Плоской волны на прямоугольном клине со скругленным ребром. Результаты для случая нормального падения волны на одну из граней клина показаны на рис. 5.5. Распределения токов (рис. 5.5, б и в) рассчитаны методом согласования по точкам. Видно, что более частое расположение точек в -области ребра (случаи IV—VI) позволяет более точно выявить всплеск поля на ребре. Однако очень существенно, что отраженное вперед поле, рассчитанное по этим точкам, мало зависит от расположения точек и от радиуса скругления ребра. Для фазированных решеток это эквивалентно утверждению, что особенности полей на ребрах мало влияют на коэффициент отражения и другие параметры рассеяния. Такой вывод не является (кликните для просмотра скана) неожиданным, так как из уравнения (7) следует, что коэффициент отражения
Особенности поля, конечно, сильно влияют на коэффициенты при функциях высших порядков
|
1 |
Оглавление
|