Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике Уравнение колебаний маятника с горизонтально и вертикально колеблющейся точкой подвеса. Контур с периодически меняющейся емкостью. Теория линейного дифференциального уравнения второго порядка с периодическими коэффициентами. Предположим сначала, что точка подвеса колеблется горизонтально (рис. 65). Пусть есть координата точки подвеса в системе отсчета $x_{1}, z_{1}$. Напишем уравнение движения в неинерџиальной системе отсчета $x, z$, в которой точка подвеса маятника покоится. Здесь нужно ввести силу инерџии ( $-m \ddot{x}_{0}$ ), направленную по оси $x$, и уравнение движения таково: где $I$ – момент инердии маятника, $\varphi$ – угол отклонения, $m$ – масса, $l$ – длина, причем При достаточно малых колебаниях можно считать приближенно, что и уравнение (1) принимает вид Әто-уравнение вынужденных колебаний; маятник движется так же, как под действием заданной синусоидальной внешней силы. Напишем и для этого случая уравнение движения в неинерџиальной системе отсчета, относительно которой точка подвеса покоится. Теперь сила инерџии (-mzon ) направлена по оси $z$, и уравнение движения таково: или приближенно, при малых $\varphi$, Подставляя сюда $z_{0}$, получаем: Это-уравнение совсем другого типа, чем (2). Система здесь также неавтономна, но нет периодической внешней силы: от времени зависит коэффиџиент при $\varphi$. Рассмотрим еше один пример: колебательный контур, в котором емкость конденсатора периодически меняется со временем. Будем считать, что конденсатор плоский и что расстояние $d$ между пластинами меняется синусоидально: Емкость равна где $S$-площадь пластин. Заряд на конденсаторе $q$ удовлетворяет, следовательно, уравнению Получилось уравнение того же типа, что и (3). В этой лекции мы познакомимся с математической теорией линейных уравнений с периодическими коэффиџиентами вида причем $p_{1}(t)$ и $p_{2}(t)$ – периодические функџии периода $\tau$ : Уравнение (3) является частным случаем уравнения вида (4). Пусть $x_{1}(t)$ и $x_{2}(t)$ – линейно независимые частные решения уравнения (4). Общее решение может быть представлено в виде их линейной комбинаџии: где $C_{1}$ и $C_{2}$-произвольные постоянные. Необходимым и достаточным условием линейной независимости функџий $x_{1}(t), x_{2}(t)$ является неравенство нулю детерминанта Вронского: Любые два линейно независимые решения уравнения (4) образуют так называемую фундаментальную систему решений. Рассмотрим частные решения $\varphi(t)$ и $\psi(t)$ уравнения (4), удовлетворяющие следуюшим начальным условиям: Согласно известной теореме теории линейных дифференџиальных уравнений В данном случае и, следовательно, Таким образом, решения $\varphi$ и $\psi$ образуют фундаментальную систему. Докажем теперь, что существует такое решение $x_{1}(t)$ уравнения (4), которое через период воспроизводит себя с точностью до постоянного множителя, т. е. такое, что где $s$ – постоянная. Из (8) следует, что Заметим, что если $\varphi(t)$ и $\psi(t)$ – решения уравнения (4), то в силу периодичности коэффиџиентов этого уравнения $\varphi(t+\tau)$ и $\psi(t+\tau)$ тоже являются решениями. Как и всякое решение, они могут быть выражены линейно через фундаментальную систему $\varphi(t), \psi(\tau)$ : Положив в (9) и (10) $t=0$ и приняв во внимание (5), получаем: Возьмем теперь решение где $A, B$ – постоянные. Можно ли их подобрать таким образом, чтобы выполнялось соотношение (8)? откуда, принимая во внимание (9), Это равенство должно выполняться тождественно (при любом $t$ ). Так как $\varphi(t)$ и $\psi(t)$ линейно независимы, отсюда следует, что Это-система линейных и однородных относительно $A$ и $B$ уравнений. Она имеет нетривиальное решение тогда и только тогда, когда Пусть $s_{1}$ и $s_{2}$-корни уравнения (14). Подставляя их эначения в (13), мы находим из этих уравнений соответствующие значения отношения $A / B$ : При таких значениях отношения $A \mid B$ решение (12) удовлетворяет условию (8), т. е. воспроизводит себя через период с точностью до множителя $s_{1}$ или $s_{2}$. Если $s_{1}$ и $s_{2}$ не равны между собой, существует два линейно независимые решения, обладающие свойством (8). Обозначим их через $x_{1}(t)$ и $x_{2}(t)$ : Решения $x_{1}(t)$ и $x_{2}(t)$ также образуют фундаментальную систему. новые постоянные $\lambda_{1}$ и $\lambda_{2}$. Они называются характеристическими показателями. Так как $s_{1}$ и $s_{2}$, вообще говоря, комплексны, то $x_{1}, x_{2}$, а также $\lambda_{1}$ и $\lambda_{2}$, вообще говоря, тоже комплексны. Имеем: Умножение на $e^{\alpha \tau}$ означает увеличение модуля $x$ в $e^{\alpha \tau}$ раз; умножение на $e^{i \beta^{T}}$ означает поворот вектора на комплексной плоскости на угол $\beta \tau$ (рис. 67). Вектор $x(t)$ за время $\tau$ поворачивается на некоторый угол, и если $\alpha>0$ – удлиняется, а если $\alpha<0$ – укорачивается. Если $\alpha=0$, вектор за время $\tau$ поворачивается, но длина его принимает исходное значение. На плоскости $a, b$ (рис. $68, a$ ) области внутри окружности $|s|=1$ соответствуют убывающие со временем решения, области вне этой окружности – возрастающие со временем решения, самой окружности – периодические решения. Соответствующие области Вспомним теперь, что $s$ является корнем квадратного уравнения (14). Обозначим в нем: Решения $\varphi$ и $\psi$ действительны, так как коэффиџиенты уравнения (4), а также начальные значения (5) действи- Рис. 67. тельны. Поэтому $a, b, c, d$, а следовательно, и $p, q$ – действительные постоянные. Необходимое и достаточное условие того, чтобы оба корня $s_{1}$ и $s_{2}$ уравнения (14) были по модулю меньше единиџы ( $\left|s_{1}\right|<1,\left|s_{2}\right|<1$ ), таково: Корни $s_{1}$ и $s_{2}$ действительны, если и комплексны, если Таким образом, на плоскости $p, q$ (рис. 69) случаю $\left|s_{1}\right|<1$, $\left|s_{2}\right|<1$ соответствует область внутри треугольника $(-2,1),(2,1)$, $(-1,0)$, заключенного между прямыми $q=1, \quad 1+p+q=0$, $1-p+q=0$. В этом случае все решения уравнения (4) затухают к состоянию равновесия $x=0, \dot{x}=0$. В случае, когда хотя бы один из модулей $\left|s_{1}\right|$ или $\left|s_{2}\right|$ больше единиды, существует нарастающее решение – состояние равновесия неустойчиво. Значениям $p$ и $q$, лежашим внутри параболы то Функџия есть периодическая функџия с периодом -. Это легко показать: Следовательно, решения $x_{1}(t)$ и $x_{2}(t)$ имеют вид: Рис. 69. Можно показать, что в случае кратного корня $\left(s_{1}=s_{2}\right.$ ) уравнение (4) имеет частное решение вида и, следовательно, общее решение в этом случае имеет вид
|
1 |
Оглавление
|