§ 6. Дифференциальное уравнение потока тепла

Приведем другой пример векторной записи физического закона. Этот закон не из точных, но во многих металлах и других материалах, проводящих тепло, он проявляется совершенно четко. Известно, что если взять плиту из какого-то материала и нагреть одну ее сторону до температуры  а другую охладить до , то тепло потечет от  к  (фиг. 2.7, а). Поток тепла пропорционален площади торцов  и разнице температур. Кроме того, он обратно пропорционален расстоянию между торцами. (Для заданной разницы температур чем тоньше плита, тем мощнее поток тепла.) Обозначая через  тепловую энергию, проходящую сквозь плиту за единицу времени, мы напишем

                                (2.42)

Фигура 2.7. Тепловой поток через плиту (а) и бесконечно малая плитка, параллельная изотермической поверхности в большом блоке вещества (б).

Коэффициент пропорциональности  (каппа) называется теплопроводностью.

Что произойдет в более сложных случаях, скажем, в блоке материала необычной формы, в котором температура как-то прихотливо меняется? Рассмотрим тонкий слой материала и представим себе плиту наподобие изображенной на фиг. 2.7, а, но в миниатюре. Ориентируем ее торцы параллельно изотермическим поверхностям (фиг. 2.7, б), так что для этой малой плиты выполняется уравнение (2.42).

Если площадь этой плиты АА, то поток тепла за единицу времени равен

,                                                                                   (2.43)

где  — толщина плиты. Но  мы раньше определили как абсолютную величину  — вектора, направленного туда, куда течет тепло. Тепло течет от  к , так что вектор  перпендикулярен изотермам (фиг. 2.7, б). Далее,  как раз равно быстроте изменения  с изменением положения. А поскольку изменения положения перпендикулярны изотермам, то наше  — это максимальная скорость изменения. Она равна поэтому величине . И, наконец, раз направления  и  противоположны, то (2.43) можно записать в виде векторного уравнения

                                                                                          (2.44)

(Знак минус написан потому, что тепло течет в сторону понижения температуры.) Уравнение (2.44) — это дифференциальное уравнение теплопроводности в массиве вещества. Вы видите, что это чисто векторное уравнение. С обеих сторон стоят векторы (если  число). Это обобщение на произвольный случай частного соотношения (2.42), верного для прямоугольной плиты.

Мы с вами должны будем научиться выписывать все соотношения элементарной физики [наподобие (2.42)] в этих хитроумных векторных обозначениях. Они полезны не только потому, что уравнения начинают от этого выглядеть проще. В них намного яснее проступает физическое содержание уравнений безотносительно к выбору системы координат.