Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Ферромагнитный резонанс в неограниченной среде без потерьВажнейшей задачей макроскопической теории ферромагнитного резонанса является установление соотношения между воздействующим на ферритовую среду магнитным полем (сумма постоянного и переменного полей) и возникающим при этом магнитным моментом, отнесенным к единице объема среды, т. е. плотностью намагниченности феррита. Магнитный момент единицы объема является суммой спиновых магнитных моментов электронов в рассматриваемом объеме, и прецессия вектора магнитного момента (прецессия вектора плотности намагниченности) будет такой же, как прецессия вектора спинового магнитного момента электрона. Прецессия вектора плотности намагниченности описывается уравнением движения, которое в 1935 г. было получено Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшицем [2] и является основным уравнением квазиклассической теории поведения ферромагнетитов в магнитных полях. Для среды без потерь это уравнение имеет вид [3]
где
Решение уравнения (1.1) легче всего найти, если спроектировать входящие в него векторы на оси декартовой прямоугольной системы координат. Направим ось
Вектор плотности намагниченности определяем в виде
Для линейной теории существенным является предположение, что
Рис. 1. Прецессия магнитного момента электрона Если предположение о малости переменного магнитного поля (по сравнению с постоянным) выполняется, то, решая уравнение (1.1) с учетом (1.2) и (1.3) и сохраняя в решении члены только первого порядка относительно малых величин Лит, можно установить линейные соотношения между проекциями векторов высокочастотной намагниченности и переменного магнитного поля
В формулах (1.4)
где
Соотношения (1.4) могут быть кратко записаны в векторной форме
Здесь
Тензорный характер магнитной восприимчивости указывает на то, что высокочастотное магнитное поле оси Из формул (1.5), (1.6) видно, что зависимость компонент тензора восприимчивости от частоты имеет особенность в области частоты
Магнитная восприимчивость по отношению к полю с круговой поляризацией Волну, магнитная составляющая которой имеет компоненты
где Тогда для составляющих
Подставляя (1.12) в (1.4), для компонент высокочастотной намагниченности
Учтено, что при малых расстройках Используя выражение (1.13), для амплитуды вектора высокочастотной намагниченности
Магнитную восприимчивость по отношению к полю с правой круговой поляризацией определим с помощью соотношения
тогда с учетом (1.11) и (1.15) имеем
Таким образом, в общем случае эллиптической поляризации поля переменная намагниченность, как это следует из выражения (1-14), создается только компонентой поля, имеющей правую круговую поляризацию, причем переменная намагниченность также имеет круговую поляризацию с правым вращением. При этом восприимчивость по отношению к полю с правой круговой поляризацией является скалярной величиной, определяемой выражением (1.16).
|
1 |
Оглавление
|