10.4. ТЕПЛООТДАЧА ПЛАСТИНЫ, ОБТЕКАЕМОЙ ЛАМИНАРНЫМ ПОГРАНИЧНЫМ СЛОЕМ ПРИ Рr>=1 (ПРИБЛИЖЕННОЕ РЕШЕНИЕ)
Вследствие аналогичности граничных условий вид интерполяционных профилей скоростей и температур оказывается одинаковым, т. е. при полиноме четвертой степени
Здесь следует обратить внимание на то существенное обстоятельство, что, несмотря на аналогичность выражений (10.4.1), поля скоростей и температур, вообще говоря, не подобны, поскольку при
.
Перепишем уравнение энергии (9.5.15) в виде (при
)
и подставим в него значения
из уравнения (10.4.1).
После интегрирования получим
(10.4.3)
При
возмущения, обусловленные молекулярным трением, распространяются на большую область, чем возмущения, обусловленные молекулярной теплопроводностью.
Следовательно, при
и значение отношения
лежит между единицей и нулем. При этом значение величины, стоящей в квадратных скобках последнего уравнения, меняется в пределах от 0,133 до 0,117, т. е. всего на 14%. Принимая в первом приближении среднее значение, равное 0,125, приводим уравнение (10.4.3) к весьма простому выражению относительно
:
(10.4.4)
Находя интеграл этого обыкновенного дифференциального уравнения относительно
и подставляя в него значение
уравнений (10.3.7), окончательно получаем
(10.4.5)
Если на входной кромке
толщина пограничного слоя
, то
и
(10.4.6)
Поскольку при обтекании пластины средой, имеющей
, должно иметь место точное подобие полей температур и скоростей, то в этом случае
. Сопоставляя формулы (10.3.7) и (10.4.6), находим, что с точность» до 2% при ламинарном пограничном слое и
(10.4.7)
Коэффициент теплоотдачи
или
(10.4.9)
где
(10.4.10)
Подставляя в уравнение (10.4.8) значение
, получаем
(10.4.11)
Средний коэффициент теплоотдачи пластины длиной L
(10.4.12)
или в критериальной форме, полагая
, можно записать
(10.4.13)
Второе приближение, дающее практически точный результат, получаем, вводя в квадратные скобки формулы (10.4.3) значение
по формуле (10.4.7) первого приближения.
Решение имеет вид
(10.4.14)
Эта формула дает практически полное совпадение с точным решением, которое при
хорошо аппроксимируется формулой
(10.4.15)