б. Несовершенные кубические кристаллы

1. Порошки.

Формулы (VII.25), (VII.26) и (VII.28а), определяющие частоты линий спектра ядерного резонанса при наличии квадрупольного взаимодействия, верны для монокристаллов, для которых угол или углы 0 и для несимметричных градиентов поля между внешним полем Н и осями кристалла имеют определенные значения.

Фиг. 38. Резонансная линия, иллюстрирующая квадрупольное возмущение первого порядка. Форма линии для в порошкообразных образцах аксиально-симметричных кристаллов (пунктирная кривая). Сплошная кривая — результат учета дипольного уширения. Часто побочные линии занимают такой большой диапазон частот, что крылья кривой становятся недоступными для наблюдения.

От порошка, состоящего из многих маленьких кристалликов, ориентированных случайно, получается размытая картина. В этом случае форму кривой можно вычислить, суммируя в (VII.25), (VII.26), (VII.28а) вклады от всех ориентаций.

В перром приближении форма этой кривой для симметричного градиента получается из (VII.25) методом, очень похожим на уже использованный в гл. VI для анализа анизотропных найтовских сдвигов или в разделе А этой главы для нахождения тонкой структуры диполь-дипольных взаимодействий.

Если положить то форма линии определяется выражением

Теперь из (VII.25) получаем

Пунктирной линией на фиг. 38 изображен спектр для порошка в случае I — сплошной кривой — тот же спектр с учетом дипольного уширения. Подобные кривые для уширения второго порядка, а также для асимметричных градиентов можно найти в работе [9]. Ясно, что большая часть информации, которую можно получить при изучении монокристаллов, теряется при изучении порошков.