Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 1.6. Линии передачи магнитостатических волн1. Общие соображения. Материалы. Вариационный метод.Быстрый прогресс технологии изготовления тонких пленок из ферромагнитных материалов с малыми потерями позволяет говорить о возможности реализации ОИС СВЧ на основе элементов на магнитостатических волнах (МСВ). Типичным материалом магнито-диэлектрического слоя в этом случае является эпитаксиально выращенный слои железо-иттриевого граната (ЖИГ) на подложке из гадолиний-галлиевого граната (ГГГ) [105]. При включении постоянного магнитного поля в ферромагнитном слое возникает прецессия электронов, спиновые векторы которых параллельны и расположены вдоль направления приложенного магнитного поля (рис. 1.29, а). Локальное возмущение, вызванное высокочастотным магнитным полем, совпадающим с вектором магнитного поля прецессирующего электрона, распространяется по пленке ЖИГ (рис. 1.29,6). Распространение возмущения аналогично колебанию струны.
Рис. 1.29. Принцип возбуждения МСВ. Ферромагнитная пленка: а) в постоянном магнитном поле, 6) в постоянном и высокочастотном магнитных полях Увеличение внешнего магнитного поля более жестко выстраивает спиновые моменты электронов, что приводит к увеличению частоты преобразуемого внешнего СВЧ сигнала. Малая скорость распространения МСВ, высокая степень дисперсии, а также существенная зависимость параметров элементов крайней мере компенсировать затухание сигнала при возбуждении МСВ и обратном преобразовании МСВ в электромагнитную волну, В зависимости от ориентации внешнего магнитного поля в пленке ЖИГ возникают три типа волн: прямая объемная (ПОВ), обратная объемная (ООВ) и поверхностная волны. ПОВ распространяется, когда магнитное поле приложено в направлении оси у перпендикулярно слою ЖИГ. Она распространяется в слое ЖИГ и имеет нормальную дисперсию, при которой задержка сигнал а возрастает с частотой. ООВ с убывающей зависимостью задержки сигнала от частоты возбуждается при направлении внешнего магнитного поля вдоль оси
Рис. 1,30. Структура линии передачи на МСВ, возбуждаемой НПЛ Наиболее простым преобразователем магнитного поля в МСВ является НПЛ, на поверхность которой нанесена слоистая структура ЖИГ-ГГГ (рис. 1.30). Знание полного спектра волы, существующих в линии на магнитной подложке, включая МСВ, исключительно важно с точки зрения изучения взаимодействия электромагнитных волн с магнитостатическими колебаниями ферритовой пленки или взаимодействия МСВ с электронами в слоистых феррит-полупроводниковых структурах [157]. Известно, что прямое взаимодействие электромагнитных волн со спиновыми запрещено законами сохранения импульса, и непосредственная связь электромагнитного поля с кристаллом происходит лишь благодаря МСВ [38, 64]. Проведем анализ дисперсии в экранированной НПЛ на ферромагнитной подложке (рис. 1.31, а), намагниченной касательно и поперечно по отношению к направлению распространения энергии. Для электромагнитных волн и МСВ развит единообразный подход: в обоих случаях задача сводится к интегральным уравнениям Фредгольма 1-го рода и их собственные значения находятся приближенно из эквивалентного вариационного принципа [158]. Если для электромагнитных волн такой подход является привычным [63], то для МСВ - задача в виде интегрального уравнения и соответствующего ему вариационного принципа сформулирована в [158, 159], по-видимому, впервые (см. также [38, 64, 160]). Такая постановка приводит к наиболее общему алгоритму, позволяющему учесть влияние на спектр колебаний экрана, токопроводящей полоски и, самое главное, конечных размеров ферромагнетика. Ясно, что влияние этих факторов особенно сильно в области значений к, близких к
Рис. 1.31. Экранированная НПЛ на магнитодиэлектрической подложке, расположенной на широкой стенке экрана (а); ее дисперсионные характеристики (б) 2. Электромагнитные волны.Задача распространения волн в рассматриваемой структуре рис. 1.31, а может быть сведена к векторному интегральному соотношению, эквивалентному исходной краевой задаче для уравнений Максвелла [159]:
где В частности, для уравнения (1) с учетом равенства
представляющий собой вариационно устойчивое выражение. При малых вариациях 3. Магнитостатическне волны.При больших значениях волнового числа к задача сводится к решению уравнения
в котором
— тензор магнитной проницаемости ферромагнетика,
где индексы 1, 2 означают области воздух, феррит соответственно. Выражая индукцию магнитного поля В через напряженность
где функция Грина имеет вид
Здесь
В отличие от предыдущей динамической задачи, система волн в рассматриваемом случае распадается на две подсистемы, связанные с продольным
Рис. 1.32. Экранированная НПЛ на магнитодиэлектрической подложке, подвешенной в экране (а); ее дисперсионные характеристики (б) Именно для этой подсистемы записано (5), где Введем квадратичный функционал
представляющий собой вариационно устойчивое выражение для постоянной распространения k. Выберем в качестве пробной функции
При приближении Нетрудно заметить, что последнее равенство совпадает с дисперсионным уравнением для МСВ в безгранично широкой ферритовой пластине между двумя проводящими поверхностями. В этом приближении независимо от числа вариаций поля
Рис. 1.33. Объемная структура на МСВ со слоями: Рассмотрим 4. Потери в устройствах на МСВ [162].Хотя МСВ имеют малые потери, но все же их необходимо учитывать, например, при построении фильтрующих СВЧ-устройств. Линия передачи на МСВ представляет собой объемную структуру типа металл — диэлектрик — феррит—диэлектрик — металл При наличии потерь уравнение движения магнитного момента
где а — безразмерный коэффициент, учитывающий потери, у — гиромагнитное отношение. Решением уравнения (9) являются для комплексных составляющих тензоры магнитной проницаемости
Введем магнитостатический потенциал
и вне его — уравнению Лапласа
Решая совместно уравнения
Здесь знак В отсутствие потерь
Для симметричной объемной структуры
Рассмотрим влияние потерь на характеристики распространения поверхностной МСВ. На рис. 1.34 приведены результаты решения уравнения (15) для фазовой постоянной в двух случаях:
Рис. 1.34. Влияние потерь на характеристики распространения (фазовые постоянные) поверхностных МСВ Из анализа уравнения (13) следует, что объемные МСВ характеризуются меньшими потерями и более широкой полосой рабочих частот по сравнению с поверхностными МСВ. Результаты эксперимента подтверждают работоспособность МСВ от 27 до 5. Волноводы МСВ.Применеиие волноводов МСВ в ОИС СВЧ является новым направлением и требует более внимательного исследования физических свойств сложных структур на МСВ. Актуальность этого направления обусловлена конечными поперечными размерами волноводов МСВ. Реальные устройства ОИС на МСВ, как правило, имеют на поперечном сечении неоднородности иной физической природы, в частности неоднородное распределение внутреннего эффективного поля подмагничивания На сегодняшний день наиболее перспективными являются волноводы МСВ, имеющие слоистые структуры типа МДФДМ или ФДМ с ограниченными поперечными размерами ферритовых слоев [163—166], в которых используется специальный профиль постоянного поля подмагничивания [167, 168]. Это позволяет синтезировать устройства на МСВ по заданным характеристикам и упрощает настройку. Экспериментальные исследования волновода МСВ с ферритовой пластиной конечных размеров, проводимые в ряде работ [164— 166], показали существенное отличие дисперсионных кривых по сравнению с неограниченными структурами. В этих же работах приведены результаты расчета в приближении магнитной [164— 166] и электрической [169] стенок на краях ферромагнитной пластины. Подробный электродинамический анализ распространения МСВ в волноведущих структурах конечной ширины (без привлечения понятия «магнитная» стенка) с разными типами подмагничивания (вертикальное и поперечное по отношению к направлению распространения волны) проведен в [380, 386—388].
|
1 |
Оглавление
|