2. Расчет щелевого перехода [226].
Щелевой переход с элементами согласования и 
в соединяемых линиях I и II и его эквивалентная схема представлены на рис. 3.6. В данной схеме переход разбивается «а простейшие участки волновые матрицы передачи и рассеяния которых известны [227].
Рис. 3.6. Щелевой переход между двумя линиями передачи (а); эквивалентная схема (б)
Матрица рассеяния согласованных линий, связанных щелевым резонатором, имеет вид
Здесь 
коэффициент связи щелевого резонатора с согласованной линией передачи (влияние второй линии передачи не учитывается); 
параметр связи, 
собственная и внешняя добротности щелевого резонатора, 
нормированная расстройка частоты.
Вычисляя общую матрицу щелевого перехода с согласующей проводимостью 
в одной из линий передачи, как произведение «частичных» матриц передачи 
отдельных участков перехода (рис. 3.6, б), и переходя к общей матрице рассеяния, пайдем коэффициенты передачи 
и отражения со стороны плеча, в котором расположена согласующая проводимость:
Здесь 
электрическая длина отрезка линии между плоскостью щелевого резонатора и проводимостью 
электрические длины короткозамкнутых шлейфов, которыми заканчиваются линии за резонатором.
Параметр связи щелевого резонатора (имеющего косинусоидальное распределение поля) с волной низшего типа линии определяется следующим образом. С помощью леммы Лоренца находим амплитуды волн, возбуждаемые щелевым резонатором в линии передачи [39, 228]. Подставляя полученные результаты в уравнение энергетического баланса, найдем параметры связи щелевого резонатора с 
Здесь 
собственная добротность, 
длина щелевого резонатора, определенная без учета дисперсии СЩЛ и потерь в короткозамыкающих перемычках на концах щели.
Выражения 
найдены в предположении, что ширина щели много меньше длины волны и проводники линий передачи не влияют на параметры щелевого резонатора. Распределение тангенциальной составляющей магнитного поля на границе экранирующего слоя НПЛ аппроксимировано колоколообразной функцией 
