§ 71. Цилиндрические волны
Рассмотрим теперь волну, в которой распределение всех величин однородно вдоль некоторого одного направления (которое мы выберем в качестве оси
) и обладает полной аксиальной симметрией вокруг этой оси.
В такой, как говорят, цилиндрической волне имеем
где посредством R обозначается расстояние до оси
. Определим общий вид такого осесимметрического решения волнового уравнения. Это можно сделать, исходя из общего вида сферически симметричного решения (70,2). R связано с
посредством
так что
определяемое формулой (70,2), зависит при заданных t и R также и от г. Функцию, зависящую только от R и t и в то же время удовлетворяющую волновому уравнению, можно получить интегрированием выражения (70,2) по всем значениям z от
до
или, что то же, от 0 до
Перейдем от интегрирования по z к интегрированию по
. Имеем
при изменении
от 0 до
меняется в пределах между R и
Поэтому находим окончательно общий вид осесимметричного решения:
где
— произвольные функции. Первый член представляет собой расходящуюся, а второй — сходящуюся цилиндрическую волну.
Производя в этих интегралах замену переменных
перепишем формулу (71,1) в виде
Мы видим, что значение потенциала в момент времени t (в точке R) в расходящейся цилиндрической волне определяется значениями функции
в течение всего времени от
до
аналогично в сходящейся волне существенны значения функции
в течение всего времени от
до
.
Как и в сферическом случае, стоячие цилиндрические волны получаются при
Можно показать, что стоячая цилиндрическая волна может быть представлена также и в следующем виде:
где
— снова произвольная функция.
Выведем выражение для потенциала монохроматической
линдрической волны.
Волновое уравнение для потенциала
в цилиндрических координатах имеет вид
В монохроматической волне
и для функции
получаем уравнение
Это — уравнение функций Бесселя нулевого порядка. В стоячей цилиндрической волне
должно оставаться конечным при
соответствующим решением является
, где
— функция Бесселя первого рода. Таким образом, в стоячей цилиндрической волне
При
функция
обращается в единицу, так что амплитуда волны стремится к конечной величине А. На больших же расстояниях R функцию
можно заменить ее известным асимптотическим выражением, в результате чего волна приобретет вид
Решение же, соответствующее монохроматической бегущей расходящейся волне, есть
где
— функция Ганкеля. При
это выражение имеет логарифмическую особенность:
На больших же расстояниях имеет место асимптотическая формула
Мы видим, что амплитуда цилиндрической волны падает (на больших расстояниях) обратно пропорционально корню из расстояния до оси, а интенсивность соответственно, как
. Этот результат естествен, поскольку по мере распространения волны полный поток энергии в ней распределяется по цилиндрической поверхности, площадь которой растет пропорционально
Цилиндрическая расходящаяся волна существенно отличается от сферической или плоской в том отношении, что она может иметь передний, но не может иметь заднего фронта: после того как звуковое возмущение дойдет до заданной точки пространства, оно уже не прекращается в ней, лишь сравнительно медленно затухая асимптотически при
Пусть функция
в первом члене в (71,2) отлична от нуля лишь в некотором конечном интервале значений
Тогда в моменты времени
будем иметь:
При
это выражение стремится к нулю по закону
т. е. обратно пропорционально времени.
Таким образом, потенциал расходящейся цилиндрической волны, возникшей от действовавшего в течение конечного времени источника, хотя и медленно, но обращается в нуль при
Это обстоятельство приводит, как и в сферическом случае, к равенству нулю интеграла
Поэтому цилиндрическая волна, как и сферическая, непременно должна содержать в себе как сгущения, так и разрежения.