Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Задачи1. Определить долю энергии, поглощаемой при отражении звуковой волны от твердой стенки. Плотность вещества стенки предполагается настолько большой, что звук практически не проникает в него, а теплоемкость — настолько большой, что температуру стенки можно считать постоянной. Решение. Выбираем плоскость стенки в качестве плоскости
Полная скорость на стенке
(вернее, это есть то значение скорости, которое она имеет без учета верных граничных условий на поверхности стенки при наличии вязкости). Истинный ход скорости Отклонение Т температуры от своего среднего значения (равного температуре стенки) без учета правильных граничных условий на стенке получилось бы равным (см. (64,13))
В действительности же распределение температуры определяется уравнение теплопроводности с граничным условием Вычисляя связанную с теплопроводностью диссипацию энергии согласно первому члену формулы (79,1), получим в результате для полной диссипации энергии, отнесенной к единице площади поверхности стенки:
Средняя плотность потока энергии, падающего на единицу поверхности стенки с падающей волной, равна
Поэтому доля энергии, поглощающейся при отражении, есть
Это выражение справедливо лишь до тех пор, пока оно мало (при выводе 2. Определить коэффициент поглощения звука, распространяющегося по цилиндрической трубе. Решение. Основная доля поглощения обусловлена эффектом, происходящим от наличия стенок. Коэффициент поглощения у равен энергии, диссипируемой в единицу времени на поверхности стенок единицы длины трубы, деленной на удвоенный полный поток энергии через поперечное сечение трубы. Вычисление, аналогичное произведенному в задаче 1, приводит к результату (R — радиус трубы):
3. Найти закон дисперсии для звука, распространяющегося в среде с очень большой теплопроводностью. Решение. При наличии большой теплопроводности движение в звуковой волне не адиабатично. Поэтому вместо условия постоянства энтропии имеем теперь уравнение
(линеаризованное уравнение (49,4) без вязких членов). В качестве второго уравнения берем
получающееся путем исключения v из уравнений (64,2-3). Выбирая в качестве основных переменных
Эти выражения подставляем в (1) и (2), после чего ищем
чем и определяется искомая зависимость k от
( В предельном случае малых частот (
что соответствует распространению звука с обычной «адиабатической» скоростью В обратном предельном случае больших частот из (3) находим:
В этом случае звук распространяется с «изотермической» скоростью 4. Определить дополнительное поглощение звука, распространяющегося в смеси двух веществ, связанное с диффузией (И. Г. Шапошников и 3. А Гольдберг, 1952). Решение. В смеси имеется дополнительный источник поглощения звука, связанный с тем, что возникающие в звуковой волне градиенты температуры и давления приводят к появлению необратимых процессов термо- и бародиффузии (градиента же массовой концентрации, а с ней и чистой диффузии, очевидно, не возникает). Это поглощение определяется членом
в скорости изменения энтропии (59,13) (мы обозначим здесь концентрацию посредством С в отличие от скорости звука с). Диффузионный поток
с
5. Определить эффективное сечение поглощения звука шариком, радиус которого мал по сравнению с Решение. Полное поглощение складывается из эффектов вязкости и теплопроводности газа. Первый определяется работой стоксовой силы трения при обтекании шарика движущимся в звуковой волне газом (как и в задаче 3 § 78, предполагается, что шарик не увлекается этой силой). Второй эффект определяется количеством тепла q, передаваемым в единицу времени от газа шарику (задача 3 § 78): диссипация энергии при передаче тепла Для суммарного эффективного сечения поглощения получается выражение
|
1 |
Оглавление
|