Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 116. Уравнение Чаплыгина (общая задача о двухмерном стационарном движении сжимаемого газа)Рассмотрев стационарные простые волны, перейдем теперь к общей задаче о произвольном стационарном плоском потенциальном движении. Говоря о потенциальном течении, мы подразумеваем, что движение изэнтропично и что в нем отсутствуют ударные волны. Оказывается возможным свести поставленную задачу к решению всего одного линейного уравнения в частных производных (С. А. Чаплыгин, 1902). Это осуществляется путем преобразования к новым независимым переменным — компонентам скорости Для потенциального движения вместо уравнений Эйлера можно написать сразу их первый интеграл, т. е. уравнение Бернулли:
Уравнение непрерывности гласит:
Для дифференциала потенциала
Произведем преобразование от независимых переменных
Вводя функцию
получаем:
где Ф рассматривается как функция от
Удобнее, однако, пользоваться не декартовыми компонентами скорости, а ее абсолютной величиной v и углом
Произведя соответствующее преобразование производных, легко получаем вместо (116,4) следующие соотношения:
Связь между потенциалом
Наконец, для того чтобы получить уравнение, определяющее функцию
умножив на
При раскрытии этих якобианов надо подставить для
Согласно (83,5) имеем:
и в результате получим окончательно для функции
Здесь скорость звука является заданной функцией скорости, Уравнение (116,8) вместе с соотношениями (116,6) заменяет собой уравнения движения. Таким образом, задача о решении нелинейных уравнений движения сводится к решению линейного уравнения для функции Правда, нелинейными оказываются зато граничные условия для этого уравнения. Эти условия заключаются в следующем. На поверхности обтекаемого тела скорость газа направлена по касательной к ней. Выразив координаты уравнения поверхности в виде параметрических уравнений Удовлетворения граничных условий, однако, еще не достаточно для того, чтобы гарантировать пригодность полученного решения уравнения Чаплыгина для определения реального течения во всей области движения в физической плоскости. Необходимо еще выполнение следующего требования: якобиан
нигде не должен менять знак, проходя через нуль (за исключением лишь тривиального случая, когда обращаются в нуль все четыре составляющие его производные). Легко видеть, что если это условие нарушается, то при прохождении через определенную равенством
Отсюда видно, что вблизи предельной линии v как функция от
и по одну из сторон от предельной линии v становится комплексной. Легко видеть, что предельная линия может появиться лишь в областях сверхзвукового движения. Непосредственное вычисление с использованием соотношений (116,6) и уравнения (116,8) дает
Ясно, что при v с всегда Появление в решении уравнения Чаплыгина предельных линий свидетельствует о том, что в данных конкретных условиях невозможен непрерывный во всей области движения режим обтекания, и в потоке должны возникать ударные волны. Следует, однако, подчеркнуть, что положение этих волн отнюдь не совпадает с предельными линиями. В предыдущем параграфе мы рассмотрели частный случай сверхзвукового стационарного двухмерного течения (простую волну), характерный тем, что в нем величина скорости является функцией только ее направления: Положительность якобиана Д при дозвуковом движении позволяет установить определенное правило, относящееся к направлению поворота скорости вдоль потока (А. А. Никольский, Г. И. Таганов, 1946). Имеем тождественно
или
В дозвуковом потоке В заключение выпишем уравнение Чаплыгина для политроп ного газа выразив в нем в явном виде с через v:
Это уравнение обладает семейством частных интегралов, выражающихся через гипергеометрические функции.
|
1 |
Оглавление
|