156. Волновое уравнение в сферических координатах.
Рассмотрим теперь уравнение (115) в сферических координатах. Оно будет иметь вид
Ищем его решение в обычной форме:
Подставляя в уравнение и разделяя переменные, получим
где
определяется формулой (71) из [136]. Мы приходим, таким образом, к двум уравнениям следующего вида:
и
Уравнение (123) совпадает с тем, которое мы имели при изучении сферических функций. Считая решение однозначным и непрерывным
получаем для постоянной X следующие возможные значения:
и им будут соответствовать решения уравнения (123), представляющие собою обычные сферические функции
Уравнение (124) переписывается в виде
Введем вместо
новую искомую функцию
по формуле
Подставляя в уравнение (125), мы получим для
уравнение вида
и, таким образом,
есть
, где
есть решение уравнения Бесселя с параметром
и согласно (122) мы имеем
Заметим, что мы имеем здесь как раз тот случай уравнения Бесселя, когда его решения выражаются в конечном виде через элементарные функции. Выбор решения
определяется, как и в предыдущем номере, физическими условиями задачи. Обычно вводят в рассмотрение следующие три функции:
причем постоянный множитель
добавлен для удобства вычислений. В частности, при
мы получаем согласно [149]
Те частные решения, которые не зависят от
имеют вид
и при
имеем
Чтобы получить решения основного уравнения (113), мы должны еще помножить решения (126) на
или, что то же, на
где
и k связаны соотношением (116). Если применим к уравнению (113) обычное разделение переменных, полагая
Для V получим уравнение (116), а для
будем иметь
что и дает нам указанные выше функции, зависящие от t Но до сих пор мы считали, что k (или
) отлично от нуля. Если
то мы должны брать
и для V получаем просто уравнение Лапласа
Это приводит нас, таким образом, еще к решениям вида
которые надо присоединить к решениям (126).
Здесь, как и в предыдущем случае цилиндрических координат, можно провести до конца решение задачи относительно колебаний внутри сферы при заданных предельных и начальных условиях, а также задачу дифракции плоской волны относительно сферы.
Положим сначала, что требуется найти решение волнового уравнения
удовлетворяющее начальным условиям
и предельному условию
Обращаясь к решениям (126) и принимая во внимание требования конечности решения при
берем
равным
и определяем при заданном
числа k из предельного условия
В дальнейшем обозначим положительные корни этого уравнения через
Кроме того, решения (128) удовлетворяют предельному условию (131) при
Согласно методу Фурье мы должны искать решение нашей задачи в виде
Остается определить еще сферические функции
порядка
из начальных условий (130). Заметим при этом, что уравнение (132) имеет как раз ту форму, которую мы рассматривали в [151], и мы сможем определить упомянутые сферические функции, пользуясь ортогональностью функций Бесселя. Более подробно мы не будем этого выяснять.
Обратимся теперь к задаче дифракции элементарной плоской волны, определяемой решением уравнения (129), относительно сферы
при предельном условии
В данном случае мы взяли волну, распространяющуюся вдоль оси Z. Вместо формулы (121) в сферических координатах имеет место формула
где
обычные полиномы Лежандра. Доказательства этой формулы мы приводить не будем. Принимая во внимание принцип излучения, мы будем искать дополнительное возмущение в виде
Коэффициенты
определяются из того условия, что сумма решений (134) и (135) должна обращаться в нуль при
что даст нам