Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Лекция 25. Теория спина ПаулиПонятие спина. Физически спин представляет собой собственный механический момент (момент импульса) частицы и является таким же первичным свойством частицы, как ее масса покоя. Спин ведет себя как векторная (точнее, псевдовекторная) величина. Итак, Спин — это внутренняя степень свободы. Рассмотрим в первую очередь спин электрона; проекция его на выделенную ось может принимать лишь два значения: +1/2 и —1/2. Волновая функция электрона при учете зависимости от спина — величины, имеющей два собственных значения, — становится «векторной» функцией, имеющей две компоненты Спин — переменная, принимающая два значения. Операторы спина. Общий вид матриц-операторов, действующих на новую переменную, таков:
Найдем вид трех операторов Отсюда следуют условия:
где
Выберем базис, в котором матрица
Общая форма матрицы
Тогда из правила
С другой стороны,
Выберем значения фаз базисных векторов так, чтобы получить
Поскольку к матрице
Но следует удовлетворить еще условию <тхду
Следовательно,
Произведем теперь преобразование
Тогда унитарное преобразование
Так как оба преобразования унитарны, то в целом преобразование также унитарно; тем самым доказана эквивалентность обоих выборов вида матрицы Свойства операторов Паули. Прямо из (25.7) получим:
или в общем виде
Все эти свойства удобно выразить в виде одной легко запоминающейся формулы Вектор спина. Рассмотрим вектор
Из (25.12) для оператора
Оно имеет в точности форму соотношений (18.5) и (20.26). Следовательно, величину Собственные значения
Последнее явно напоминает собственные значения Вывод: Спиновый момент электрона Магнитный момент. Из экспериментального эффекта Зеемана следует, что спину должен соответствовать магнитный момент
В точности такой же вывод следует из релятивистской теории электрона Дирака. В более точной теории, учитывающей радиационные поправки, Швингер в 1948 г. нашел:
что еще лучше согласуется с экспериментом. При движении электрона во внешнем магнитном поле
Следует обратить внимание на характерное соотношение:
Темы для обсуждения: 1. Движение изолированного вектора спинового магнитного момента в постоянном или переменном магнитном поле. 2. Смысл «направления» вектора спина.
|
1 |
Оглавление
|