Переходя к нулевым лучам, Получаем для линейного увеличения
следующее выражение:
Обратимся к инварианту Аббе:
Так как отрезки
можно рассматривать как разности отрезков
то формулу (4.19) можно представить в виде
что позволяет дать для линейного увеличения
следующую формулу:
Возвращаясь к инварианту Аббе и исключая из него с помощью формулы (4.21) величину
получаем выражение
Вычитая величину
из значения радиуса
можно найти величину отрезка
Отрезок
может быть определен из формулы (4.17):
Составляя разность отрезков
получаем величину сферической аберрации
Угол
нетрудно получить из рис. 4.4:
Величины углов
могут быть заданы через закон преломления; величина же угла
может быть получена из формулы (4.17):
или, согласно (4.23),
Формулы (4.25), (4.26) и (4.28) позволяют определить сферическую аберрацию
для любых увеличений
при заданных значениях углов
и
Определим значения сферической аберрации для ряда значений увеличения
Этот случай соответствует размещению предмета в вершине преломляющей поверхности.
2. При
и существование реальных углов
возможнолишь при условии равенства
тогда
равно
и может быть произвольным; величина же сферической аберрации получается равной
Этот случай соответствует размещению предмета в центре преломляющей поверхности.
что, как мы уже видели, соответствует размещению предмета в апланатической точке сферической поверхности.
Во всех трех случаях реальная сферическая аберрация получается равной нулю для произвольных углов
и
Для всех других значений увеличения
сферическая аберрация уже не будет обращаться в нуль. Поэтому, пользуясь формулами (4.25), (4.26) и (4.28), можно, сохраняя значения углов
неизменными, найти ряд значений сферической аберрации в зависимости от увеличения и построить графики изменения сферической аберрации.
Рассмотрим четыре случая: преломление из стекла в воздух при показателях преломления, равных 1,5 и 2,0, и преломление из воздуха в стекло при тех же самых показателях преломления.
Численные значения сферической аберрации для этих четырех случаев приведены в табл.
а соответствующие им графики изменения сферической аберрации в зависимости от увеличения — на рис. 4.5-4.8.
Рассматривая эти таблицы и графики, видим, что в области значений увеличений от
до
сферическая аберрация положительной по силе поверхности принимает положительные значения; во всех остальных случаях, вплоть до точек разрыва непрерывности, сферическая аберрация остается отрицательной.

(кликните для просмотра скана)

(кликните для просмотра скана)
Существенно, что при переходе к более высокому показателю преломления, равному двум, область существования положительных значений сферической аберрации значительно расширяется; одновременно с этим существенно уменьшаются значения отрицательной сферической аберрации при прежних увеличениях.
Совершенно очевидно, что в случае работы склеенной сферической поверхности, который равнозначен случаям показателей преломления, близких к единице, должны наблюдаться резкое сокращение области существования положительной сферической аберрации при положительной силе поверхности и более значительная по величине отрицательная сферическая аберрация вне этой области.