§ 44. Сферическая аберрация третьего и пятого порядков
В предыдущем параграфе мы встретились со случаем компенсации сферической аберрации третьего порядка при помощи астигматизма — аберрации первого порядка по апертуре. Этот случай можно рассматривать как частный случай компенсации аберраций более высокого порядка при помощи аберраций менее высокого порядка.
Возможен и обратный случай, когда в целях компенсации аберраций более низкого порядка прибегают к введению аберраций более высокого порядка.
Одним из наиболее характерных случаев подобного рода является сочетание сферической аберрации третьего и пятого порядков, часто встречающееся при образовании изображения точки на оси системы. Целесообразность такого сочетания объясняется тем, что для осевого пучка лучей имеют место наибольшие апертурные углы и для их уменьшения невозможно прибегнуть к геометрическому виньетированию.
Рассмотрение сочетания сферической аберрации третьего и пятого порядков для осевого пучка лучей существенно облегчается наличием центрированности осевого пучка, поэтому мы будем иметь дело лишь с двумя коэффициентами:
и
В соответствии с принятыми приемами можно написать следующее выражение для волновой сферической аберрации третьегои пятого порядков:
Дифференцируя это выражение, получаем формулу для поперечной сферической аберрации
Формулу (9.25) можно также представить в виде
Сферическую аберрацию очень часто представляют в виде продольной сферической аберрации
Формулы (9.26) и (9.27) связывают переходы от волновой сферической аберрации к продольной и поперечной:
Величину продольной сферической аберрации нередко выражают через коэффициенты
продольной сферической аберрации:
Эти коэффициенты также легко связываются с коэффициентами волновой аберрации:
Дополнительно к сферической аберрации третьего и пятого порядков можно добавить также расфокусировку
которую можно рассматривать как аберрацию первого порядка.
Волновую аберрацию, возникающую от расфокусировки, можно представить формулой
Формулы (9.30) и (9.31) можно объединить в виде
Во все приведенные формулы, кроме формулы (9.25) для поперечной аберрации, апертурные углы о входят только в четных степенях. Поэтому, полагая квадрат апертурного угла
формулы (9.29) — (9.32) можно представить в виде:
Корригируя продольную сферическую аберрацию на оси, обычно добиваются ее устранения на краю отверстия для некоторого апертурного угла
Таким образом,
Условие (9.36) удовлетворяется при значениях
и
Из формулы (9.37) следует, что коэффициенты
должны обладать разными знаками.
Дифференцируя общую формулу (9.29), можно найти экстремальные значения продольной сферической аберрации:
откуда получаем два значения:
Таким образом, наибольшая остаточная зона сферической аберрации получается для апертурного угла, в
меньшего, нежели наибольший апертурный угол
Если перейти к величинам х, то величина
соответствующая наибольшей остаточной зоне сферической аберрации, составит
В соответствии с формулой (9.37) можно выразить коэффициента через коэффициент
Следовательно, продольная сферическая аберрация выразится формулой
и величина волновой аберрации
Дифференцируя формулу (9.42) по х, получаем
Беря вторую производную, находим
Приравнивая нулю формулу (9.43), получаем точку максимума волновой аберрации; она определяется равенством
откуда можно сделать вывод, что наибольшая волновая аберрация будет получаться на краю отверстия.
Приравняв же нулю формулу (9.44), найдем точку перегиба; она определится соотношениями:
откуда следует, что точка перегиба на кривой волновой аберрации как функция квадрата апертурного угла будет соответствовать точке наибольшей остаточной зоны сферической аберрации.
Полученные результаты говорят о том, что общепринятый характер исправления сферической аберрации с учетом аберрации пятого порядка не обеспечивает устранения волновой аберрации на краю отверстия; однако при использовании некоторой расфокусировки величины волновой аберрации могут быть существенно уменьшены.
Рассмотрим роль расфокусировки и попытаемся определить такое ее значение, при котором достигается наибольшее уменьшение волновой аберрации, т. е. попытаемся найти наилучшую плоскость наводки.
Напишем выражение для продольной сферической аберрации с учетом расфокусировки:
и для волновой аберрации:
Поставим условие равенства волновой аберрации на краю отверстия нулю:
Это условие будет удовлетворено при
и при
что при значении
дает
В соответствии с формулой (9.51) можно преобразовать формулу (9.48):
Найдем экстремальные точки для волновой аберрации:
Решая уравнение ф. 53) относительно
имеем
Подставляя полученное значение
в формулу (9.52), находим экстремальные значения для волновой аберрации:
Рис. 9.4. Сферическая аберрация при смещении плоскости наводки: а — продольная; б - волновая
Для сравнения приведем значение волновой аберрации на краю отверстия до введения расфокусировки:
Определим величину остаточной зоны сферической аберрации и соответствующую ей величину расфокусировки.
Пользуясь формулой (9.41) и подставляя значение
находим
и для расфокусировки, согласно формуле (9.51),
Если на краю отверстия величину продольной сферической аберрации сделать равной ближайшему ее экстремальному значению, но с обратным знаком, то величина расфокусировки может быть еще несколько уменьшена.
Графики продольной сферической аберрации и соответствующей ей волновой аберрации без введения расфокусировки и в плоскости наилучшей наводки представлены на рис. 9.4.