§ 10. Безмассовые поля и когомологии твисторов
В § 7 мы кратко изложили метод контурного интегрирования, позволяющий (среди прочих уравнений) проинтегрировать уравнения для безмассовых полей с любым спином в М. В данном параграфе мы проведем более глубокий анализ этого метода построения безмассовых полей, поскольку он является одним из краеугольных камней, на которых строится дальнейшая теория твисторов. Обсуждение этих вопросов приведет нас к знакомству с теорией когомологий пучков твисторов, хотя подробное ее изложение остается вне рамок этой книги.
Контурные интегралы для безмассовых полей
Сначала вернемся к формуле (6.7.41) в частном случае
когда верхние (т. е. штрихованные) индексы отсутствуют. В этом случае она дает решения безмассовых полевых уравнений
где
— однородная функция степени
также голоморфная функция в некоторой области
которой мы вскоре уточним); интеграл вычисляется по одномерному замкнутому контуру в пространстве
-твисторов
, инцидентных точке
Это пространство можно мыслить как
т. е. как пространство точечных спиноров в
(что особенно удобно в случае конформно-плоского искривленного пространства), для которых справедливо представление
локально в
. В то же время в М или
в качестве такого пространства можно взять спиновое пространство постоянных спинорных полей
и воспользоваться представлением
где
— радиус-вектор точки
относительно точки общего положения. Так же как в формуле (6.10.2), удобно фиксировать точку О и воспользоваться представлением твистора
вида
в котором
— точечные спиноры в точке О.
Считая радиус-вектор
постоянным и учитывая то, что функция
голоморфная и однородная указанной степени, легко убедиться, что внешняя производная подынтегрального выражения в формулах (6.10.1) и (6.10.3) равна нулю, так что результат интегрирования не изменяется при непрерывных деформациях контура в (несингулярной) области интегрирования. В каждой из указанных формул компоненты подынтегрального выражения имеют вид
где
— голоморфная и однородная функция степени —2, откуда на основании теоремы Эйлера находим
и, следовательно,
Отметим также, что безмассовые полевые уравнения легко получаются из рассматриваемых интегральных представлений, если воспользоваться формулами
где
означает
, а точечные спиноры
в О определяются, как в формулах (6.10.2) и (6.10.4), соотношениями
(Смысл частной производной по спинору с абстрактными индексами самоочевиден в данном контексте; всегда можно проводить вычисления, перейдя к компонентам, отнесенным к определенному базису, а затем вернуться к обозначениям с абстрактными индексами.)