В годах прошлого века было замечено образование странных линий на закопченной пластинке, вблизи которой проскакивали сильные электрические искры лейденской банки. Предполагали әлектрическое происхождение этих линий. Р ядом остроумных экспериментов Мах и его согрудники [66,67,68, показали, что линии эти представляют собой след столкновения волн, распространяюшихся от отдельных искр, отражаюшихся у бортов пластинки, и. т. д. Располагая у пластинки два искровых промежутка разной длины, соединенных последовательно, Мах заметил, что место встречи волн находится всегда ближе к слабой искре; так была показана зависимость скорости распространения сильных возмущений от их амплитуды. Применяя теневой метод для наблюдения распространения волн, стробоскопирование и моментальную фотографию с освешєнием отдельной искрой, Мах показал сверхзвуковую скорость распространения и резкость фронта возмущения. Он отметил также, что распространяющееся в пространстве возмущение затухает гораздо быстрее, чем возмущение, вынужденнсе распространяться в одном измерении, в узкой трубке.
Олыты по индиџированию ударных волн, возникаюших в трубе при разрыве перегородки, разделяющей газы разного давления, производил Вьей около 1900 г. [96]. Вотье [123] исследовал распространение импульса, вызванного выстрелом из пистолета. В первом случае с удовлетворительной точностью была подтверждена следующая из уравнений Гюгонио связь между давлением (амплитудой волны) и скоростью ее распространения. Во втором случае волны были сравнительно слабы и при возникновении имели размытый фронт без разрыва. Однако на протяжении километров (была использована только что построенная, но еще не пущенная в эксплоатаџию водопроводная линия) удалось отметить постепенное характерное увеличение крутизны, образование разрыва во фронте волны.
В кратком обзоре, отнюдь не претендуюшем на полноту, мы остановимся на последних, особенно тщательно проведенных опытах . В связи с исследованием колебаний газа в выхлопном и всасывающем трубопроводах двигателя внутреннего горения [87] были проделаны следуюшие опыты. Труба длиной 12 м и внутренним диаметром 7 см присоединялась к џилиндру маленькой поршневой машины того же диаметра (7 см) с ходом поршня 6.8 см. В пяти сечениях трубы были установлены измерители давления и скорости движения газа. Давление эамерялось пьезокварџем, скорости газа-шайбочкой размерами мм, укрепленной на оси трубы.
При движении газа шайбочка движется по оси, закручивая стержень. Поворот стержня регистрируется через окошко с помощью зеркальџа, прикрепленного к стержню. Oсобое внимание было обращено на высокую собственную частоту (малую инерџионность) измерительных приборов и хорошее демпфирование собственных колебаний.
Рис. . Схема опыта (крайняя слева труба) и запись кривых изменения давления (слева) и скорости гаяа (справа) в 7 сеченнях трубы в зависимости от времени при возбуждении колебаний движением поршвя с освовной собственной частотой трубы 14.4 герџ.
Поршень приводился в гармоническое возвратно-поступательное движение электромотором. При частоте, далекой от резонанса, амплитуда колебаний была мала. Изменение давления и скорости в каждом сечении также происходило по гармоническому закону, в полном соответствии с обычными акустическими представлениями.
Однако при резонансе характер движения резко менялся. На рис. и 386 схематически представлены записи приборов при возбуждении основного тона трубы. Частота колебаний поршня 14.4 геру (14.4 колебаний в секунду). Как и следозало ожидать, весьма велика амплитуда движения газа:
скорость движения поршня при частоте 14.4 герџ не превышает , где -ход поршня, т. е. см/сек. сек. В резонансе скорость газа достигает 25 м/секпочти в 10 раз больше. Для нас особый интерес представляет вид кривых изменения скорости и давления, свидетельствующий о возникновении ударных волн значительной амплитуды
Рис. 386. Мгновенные распределения давления и скорости по длине трубы в различные моменты времени (обработка записей рис. ).
при гармоническом возбуждении сравнительно медленно движущимся поршнем.
Теория ударной волны позволяет легко сделать приближенные, но весьма важные выводы относительно амплитуды волн в резонансе в условиях опыта Шмидта. Рассеяние энергии вследствие трения и теплоотдачи газа вблизи боковых стенок трубки (Кирхгофф [61]), при отражении от конуа трубы и поршня (Константинов [13]) — все эти обычные для акустики причины поглощения звука в условиях опытов такого типа невелики; рассеиваемая в единиџу времени энергия растет пропорџионально квадрату амплитуды (т. е. пропорџионально энергии колебаний) и при большой амплитуде, когда возникают разрывы, может отступить на задний план по сравнению с другим механизмом рассеяния энергии.
В § XI мы установили, что в ударной волне происходит рост әнтрфпии, пропорџиональный третьей степени амплитуды давления, плотности или скорости в волне. В стаџионарном режиме этот рост энтропии должен быть скомгенсирован автоматически устанавливающимся соответствующим отводом тепла из газа в стенки трубы. Рост әнтропии описывает необратимое преврашение механической әнергии в тепловую, описывает затухание волн, незначительное при малой амплитуде, но растущее быстро (как куб, вместо квадрата в линейной акустике) поглощение. Приближенно, вводя эффективное значение амплитуды давления , обозначая частоту , длину трубы , ход поршня , скорость поршня , плошадь поршня, равную сечению трубы , найдем работу, совершенную поршнем в единиду времени:
В резонансе приближенно оденим , яамечая, что .
(XV-2)
Поглошение әнергии найдем, составляя выражение
(XV-3)
где есть количество вещества, подвергающееся ударному сжатию в единицу времени; -скорость распространения ударной волны — приближенно заменим скоростью звука ; — прирашение удельной (на грамм) энтропии; — абсолютная температура, — необратимо превращенная в тепло работа на грамм вещества.
Согласно формуле (XI-13),
Для воздуха ;
1 Вдали от резонанса и моняютея со гначительным сдвигом фазы, оденка (XV-2) была бы неправильна (яавышена).
Приравнивая работу поршня поглощению әнергии, получим:
(XV-5)
В рассматриваемом случае возбуждения основного тона трубы частота колебаний поршня в резонансе связана с длиной трубы (длина полуволны равна длине трубы). Подставляя, найдем простую формулу
В опыте Шмидта см и м найдем
в разумном соответствии с наблюденным порядком величины (рис. и 386), если принять во внимание приближенный характер расчета и наличие других видов поглошения. Заметим, что для обертонов, наряду с изменением соотношения и , необходимо также учитывать наличие в каждый момент нескольких поверхностей разрыва (ударных волн), что увеличивает .