§ 95. Термоэлектрические явления
В неравномерно нагретом теле (металле или полупроводнике) нет термодинамического равновесия для электронов. В таком теле появляется добавочный ток в направлении падения температуры. Плотность этого тока в первом приближении пропорциональна градиенту
единице объема. Проинтегрируем (95.03) по некоторому объему, введя обозначения § 76, получим
Преобразуем это выражение для случая стационарного поля, когда
Тогда
и
Последний член выражает так называемый эффект Томсона. Если проводник однороден, то изменение величины а определяется лишь изменением температуры
Поэтому в единице объема при наличии градиента температуры будет выделяться количество теплоты
(
- коэффициент Томсона). При
количество теплоты выделяется в проводнике, если
и
параллельны, и поглощается — если
и
антипараллельны; при
соотношения обратные. Первый член правой части в (95.05) содержит сумму потока электромагнитной энергии и потока теплоты
переносимого током. На границе объема V, где имеется контакт двух проводников,
непрерывны, величина же а различна. Поэтому поток количества теплоты, подводимого к контакту током в проводнике
будет а поток количества теплоты, отводимого от контакта током в проводнике 2, будет Таким образом, на единице площади контакта в единицу времени будет выделяться «тепло Пельтье»
где
коэффициент Пельтье.
Оба эффекта - Томсона и Пельтье — пропорциональны первой степени тока и меняют знак при изменении направления тока. Поэтому их можно исключить, беря полусумму тепловых эффектов для равных прямого и обратного токов. Эта полусумма равна теплоте Джоуля — Ленца.
Легко видеть, что коэффициенты Пельтье и Томсона связаны соотношением
а термо-э. д. с. выражается через коэффициент Пельтье соотношением Томсона