Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
3.1.2. Скалярное полеВ случае квантованного свободного скалярного поля, гамильтониан которого дается выражением (3.11), нам придется существенно изменить вышеприведенные формулы, полученные для трехмерного непрерывного пространства. Трехмерные импульсы обозначаются через
Последнее выражение ясно демонстрирует лоренц-инвариантность этой меры. Инвариантность может быть проверена непосредственно для величины
откуда следует, что Используя операторы рождения и уничтожения, удовлетворяющие соотношениям
сопряженные друг другу
Основное состояние, или вакуум, определяется следующим образом:
в то время как гамильтониан принимает вид
В соответствии с рассмотрением, приведенным в гл. 1, естественно ожидать, что оператор трехмерного импульса Р дается выражением
В отличие от энергии здесь не требуется нормального упорядочения. Моды к и —к компенсируют друг друга, поэтому вакуум, т. е. собственное состояние оператора Р с нулевым собственным значением, является трансляционно-инвариантным. Операторы
откуда следует, что оператор С точностью до нормального упорядочения выражение для плотности тензора энергии-импульса совпадает со своим классическим аналогом
в котором В момент времени
Это выражение автоматически удовлетворяет уравнению Клейна—Гордона. Используя символ
оператор а
Это выражение в действительности не зависит от времени. В самом деле, используя равенство
Во всех приложениях мы должны рассматривать нормированную суперпозицию плоских волн, для которой оправдано интегрирование по частям. Последнее выражение обращается в нуль, поскольку
В пространстве Фока базис можно построить из нормированных
Волновая функция
действует на состояния (3.45) следующим образом:
Необходимо убедиться, что соблюдается релятивистская инвариантность. В вышеприведенной формулировке используется определенная система отсчета, и можно задаться вопросом, придем ли мы к эквивалентной теории, проводя квантование в какой либо другой системе отсчета, связанной с данной преобразованием Пуанкаре. Отметим штрихами координаты новой системы отсчета. Мы хотим выяснить, существует ли квантовое каноническое преобразование, которое связывает основные операторы рожтения и уничтожения
Предполагая дифференцируемость по параметрам
где
и
10 генераторов Р и М должны удовлетворять геометрическим коммутационным соотношениям:
в которых коммутатор заменяет (с точностью до t) классические скобки Пуассона. Как и при выводе выражения для
здесь 0 дается выражением (3.41), которое более точно можно записать в виде
Выражения для совпадают с (3.38) и (3 39); они действительно такие, что
Таким образом, соотношения (3.50) и (3.51) выполняются. Поскольку в входит лишь орбитальный момент, частицы, рождаемые и уничтожаемые полем Убедившись в ковариантности квантовой теории, изучим теперь вопрос о том, как связаны между собой описание, использующее представление частиц с массой Хотя в определенный момент времени поля, относящиеся к разным точкам пространства, коммутируют, это не выполняется, когда мы сравниваем их в разные моменты времени. Однако из канонического квантования следует, что коммутатор двух свободных полей
Вещественную обобщенную функцию
откуда видно, что
Чтобы построить кгперентные состояния, которяе диагонализуют положительно-частотпую часть квантового ноля, т. е. являются аналогами минимальных волновых пакетов для гармонического осциллятора, предположим, что на массовой поверхности
Рассмотрим состояние
которое в пространстве Фока является когерентной суперпозицией состояний с
Следовательно, два таких состояния, вообще говоря, не ортогональны и система когерентных состояний является переполненной. Обозначим через
тогда мы можем записать
Вакуумное состояние соответствует
При эволюции во времени когерентные состояния остаются когерентными. Действительно,
где Полезно также построить унитарный оператор
Читатель может убедиться сам, что таким оператором является
Поскольку
Если f близка к
Чтобы вычислить это распределение, можно использовать в качестве производящих функций когерентные состояния, так что задача сводится к вычислению величины
где J - фурье-образ функции
Заметим, что вклады в (3.64) дают только значения
Нет ничего удивительного в том, что мы получили распределение Гаусса со среднеквадратичным отклонением
от нулевого среднего значения. Поле в данной точке пространства-времени, соответствующее Bvecio того чтобы рассматривать
соответствующих
нормируются в соответствии с формулами
Собственное состояние операторов
так что
Обозначим соответствующее состояние через
для каждого значения п. Если нормировка такова, что
мы приходим к выражению
с помощью которого можно изучать физический смысл этих состояний.
|
1 |
Оглавление
|