Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
1.2.2. Тензор энергии-импульсаВ случае бесконечных систем будем предполагать, что лагранжиан зависит от пространственно-временных координат х лишь через поля и их производные. Следовательно, при трансляции мы имеем
Рассмотрим инфинитезимальное преобразование, зависящее от
После интегрирования по частям соответствующая вариация действия запишется в виде
Таким образом, мы получили обобщение наших предыдущих рассуждений относительно энергии-импульса в полностью локальной форме. Из равенства нулю
удовлетворяющим закону сохранения
(Из этого рассмотрения мы видим, что индексы величины
не зависят от времени, поскольку
при условии, что при больших аргументах поля достаточно быстро обращаются в нуль, т. е. нет утечки энергии или импульса в бесконечности. Данный результат является типичной иллюстрацией теоремы Нётер. Эта теорема гласит, что инвариантности лагранжиана относительно любого однопараметрического преобразования соответствует локальный сохраняющийся «ток». Интегрирование четвертой компоненты этого гока по трехмерному пространству дает сохраняющийся заряд. В этом геометрическом рассмотрении инвариантность лагранжиана означает, что мы также допускаем возможное преобразование пространственно-временного аргумента, как, например, в (1.94). Кроме того, интеграл по трехмерному пространству, определяющий заряд, может быть заменен на интеграл по пространственно-подобной поверхности о с элементом поверхности
Разумеется, возможна ситуация, когда лагранжиан зависит
Это имеет место, если 3 представляет собой сумму инвариантной части
причем в соответствии с (1.101)
Последнее выражение можно переписать следующим образом:
Эти два способа записи локальной вариации энергии и импульса различаются в зависимости от того, включена или нет в систему энергия взаимодействия Рассмотрим в качестве примера электромагнитное поле, взаимодействующее с внешним сохраняющимся током j. В этом случае лагранжиан дается выражением
Тензор 0 калибровочно-неинвариантен, даже если ток
В отсутствие внешних источников дополнительный член является дивергенцией и не дает вклада в величину полной энергии-импульса, если на бесконечности поля обращаются в нуль. Плотность энергии-импульса в принципе измеримая величина, и помимо всего она связана с гравитационным полем. Поэтому очень нежелательно, чтобы выражение для нее оказалось калибровочно-неинвариантным. Кроме того, антисимметричная часть тензора 0 не равна нулю:
Нам известно, что уравнения движения не определяют полностью лагранжиан. Соответственно выражение для тензора энергии-импульса допускает некоторый произвол. Обозначим через
при условии, что
Решение для этих ограничений записывается в виде
где антисимметричен и зависит локально от полей, В самом деле, мы видим, что справедливо как равенство (1.109), так и (1.110), поскольку
Возвращаясь к тензору энергии-импульса электромагнитного поля, мы видим, что к каноническому тензору
где
следует выражение для компенсирующего члена, а именно
Таким образом, мы полагаем
Используя уравнения Максвелла, получаем
В отсутствие источников эта плотность энергии-импульса характеризуется следующими свойствами: она калибровочно-инвариантна, сохраняется, симметрична и имеет след, равный нулю. При этом в соответствии с общей схемой в случае
Это можно записать также в виде
Таким образом, новый тензор а плотность импульса
После этих преобразований тензор
Это выражение инвариантно при пространственно-временной трансляции
Если мы рассмотрим инфинитезимальные вариации вида
то найдем, что
здесь
Повторяя выкладки, ведущие к калибровочно-инвариантному тензору, т. е. добавляя величину
Все нежелательные члены исчезли, и мы получили калибровочно-инвариантный, симметричный и сохраняющийся тензор энергии-импульса. Заметим, что, хотя динамические уравнения связывают материальные точки с полями, их вклады входят в (1.125) аддитивно Для того чтобы обобщить закон сохранения углового момента, изучим следствия лоренц-инвариантности около фиксированной точки. В инфинитезимальной форме
здесь сопровождаться соответствующими преобразованиями полей. Иными словами, полям сопоставляются представления однородной группы Лоренца. Элементам
Мы рассматриваем поля
В случае когда поля преобразуются по нетривиальным представлениям группы Лоренца, величина
не зависят от времени. Следует отметить, что
который в системе покоя До сих пор в данном релятивистском описании мы избегали обращаться к гамильтонову формализму или скобкам Пуассона. Это объясняется тем, что нам не хотелось, чтобы время играло выделенную роль. Однако ничто не мешает нам сделать это. В данный момент времени t произвольному полю
Аналогично определим скобки Пуассона для двух функционалов
К этим функциональным производным следует относиться осторожно. Например, если L выражается как пространственный интеграл от плотности, содержащей производные от полей, всегда подразумевается соответствующее интегрирование по частям. В частности, справедливы соотношения
и, например,
Легко видеть, что уравнения поля (1.44) принимают вид
р полной аналогии с нерелятивистской динамикой, когда мы определяли функцию Гамильтона Н как интеграл от плотности энергии:
выраженный через
|
1 |
Оглавление
|