Главная > Нелинейно-оптические преобразователи инфракрасного излучения
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

§ 4. СПЕКТРАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА СХЕМЫ КАСАТЕЛЬНОГО СИНХРОНИЗМА

До сих пор мы рассматривали взаимодействие монохроматических волн ИК-излучения и накачки. Наличие конечной спектральной ширины влияет на формирование изображения в НПИ в двух отношениях. Во-первых, поскольку координаты точки формирования идеального изображения (3.9) зависят от то ненулевые ширины спектра накачки бсйр и ИК-излучения приведут к эффекту, аналогичному хроматическим аберрациям. Во-вторых, не для всех спектральных компонент ИК-излучения найдутся компоненты накачки, с которыми взаимодействие пойдет в синхронизме. Поэтому при переводе в видимую область спектр ИК-излучения обрезается. Рассмотрим каждый из этих факторов.

Для упрощения выражений ограничимся случаем учетом преломления на входной и выходной гранях нелинейной среды формула (3.9а) принимает вид

где показатели преломления на соответствующих частотах. Тогда при конечной ширине спектров накачки и ИК-излучения разные спектральные компоненты будут формировать

изображение в разных местах. Из (3.57) нетрудно получить формулу для разброса положения идеального изображения

В пренебрежении дисперсией показателей преломления имеем [164]:

Умножив на при

можно получить величину размытия изображения, обусловленную хроматическими аберрациями. Если изображение ЙК-источника сформировано в центре нелинейной среды то, очевидно, положение преобразованного изображения на частоте совпадает с (см. (3.9)). Естественно, при учете преломления на гранях нелинейного кристалла необходимо, чтобы после преломления на входной грани. Это означает, что при

Факт совпадений преобразованного изображения с ИК-источником универсален и не зависит ни от частот взаимодействующих волн, ни от направления волнового вектора накачки. Следовательно, при формировании ИК-изображения в плоскости, проходящей через центр нелинейного кристалла, хроматические аберрации исчезают [164]. То же самое относится и к влиянию расходимости накачки. Если накачка имеет паразитную расходимость то каждая из ее плоских волн будет формировать изображение в своем месте. В итоге возникает размытие описываемое формулой

Однако ИК-изображение, сформированное в центре нелинейной среды, переводится в видимую область без дополнительных искажений. Таким образом, при работе в схеме касательного

синхронизма выгодно формировать ИК-изображение в центре нелинейной среды. В этом случае конечные ширины спектров взаимодействующих волн и угловая расходимость накачки не влияют на разрешающую способность преобразователя [164]. Нетрудно убедиться (см. (3.26)), что влияние упомянутых факторов практически пренебрежимо мало и при по

Обрезание преобразуемого спектра определяется угловой шириной синхронизма. С точностью до второго порядка по включительно выражение для А к записывается в виде

где определяются формулами (1.866, в), в которых индекс следует заменить на соответственно, а индекс 3 — на

В ситуации, когда накачку можно считать монохроматической, частотная ширина синхронизма бсоо дается выражениями (1.87) или (1.89) (в них следует заменить на соответственно). Поскольку типичные значения частотной ширины синхронизма составляют несколько обратных сантиметров, обрезание спектра несущественно, если преобразуется лазерное ИК-излучение. При регистрации широкополосного сигнала, например излучения тепловых источников, обрезание спектра, связанное с относительной малостью спектральной ширины синхронизма, заметно уменьшает эффективность преобразователя. В этом случае целесообразно добиваться дисперсионного согласования [17, 123], когда ширина эффективно преобразуемого спектра возрастает до сотен обратных сантиметров (см. [124, 125]).

1
Оглавление
email@scask.ru