максимум интенсивности света наблюдается под углом 
Если расстояние 
значительно больше диаметра диафрагмы 
ограничивающей размеры матового стекла, то можно сказать, что этот максимум наблюдается в точке 
При изменении же длины волны света угол 
изменится и максимум интенсивности света окажется в точке 
положение которой определяется соотношением
Такие рассуждения верны для всех пространственных частот объекта 
Следовательно, при переходе от длины волны 
к длине волны 
спекл-структура сжимается.
Рис. 35. Изменение спекл-структуры в плоскости 
при изменении длины световой волны.
Но мы не можем утверждать, что при сжатии сохраняется подобие с коэффициентом 
Для этого должны выполняться два условия, одно из которых налагается на отношение диаметра матового стекла к расстоянию до плоскости наблюдения (§ 1), а другое — на структуру его поверхности (гл, 1, § 9).
Согласно сказанному в § 1, разность хода 
равна 
Для света с длиной волны X соответствующая разность фаз будет 
а при изменении длины волны на величину 
она изменится на 
Влиянием, которое оказывает изменение 
длины волны света, можно пренебречь, если
Следует также учесть изменения фазы, обусловленные неоднородностями толщины матового стекла, как это сделано
в гл. 1, § 9. Тогда можно будет записать неравенство
где 
некое среднее для данного матового стекла значение разности хода, обусловленной неоднородностями толщины.
Можно выбрать две длины волн 
так, чтобы они удовлетворяли условиям (2.9) и (2.10). Тогда две соответствующие этим длинам волн спекл-структуры в плоскости 
будут подобны, причем коэффициент подобия будет равен 
например диффузно пропускающий (матовое стекло), освещается светом сначала одной длины волны К а затем — другой 
На экране 
мы наблюдаем спеклы в свете каждой из длин волн (рис. 35). Диффузор 
с беспорядочной структурой характеризуется широким набором пространственных частот. Для пространственной частоты 1 До при длине волны К
