§ 2. Изображение точечного источника света при небольшой дефокусировке
Сместим плоскость наблюдения из положения 
в плоскость 
(рис. 5), отстоящую от плоскости 
на расстояние 
малое по сравнению с расстоянием 
Рассмотрим изображение точечного источника 
в плоскости 
Точка 
(геометрическое изображение точки 
является центром сферической волны 2, так как объектив О по-прежнему предполагается идеальным.
Рис. 5. Изображение точечного источника при небольшой дефокусировке.
Рис. 
Изофоты в окрестности изображения точечного источника (круглое отверстие).
Волны, дифрагированные различными точками волновой поверхности 2, в точке 
синфазны, а в точку 
приходят с разными фазами. Максимальная разность хода 
в точке 
равна 
Этой разностью хода и объясняется снижение качества изображения в точке 
Нетрудно показать, что
Если требуется, чтобы дифракционная картина в точке 
практически не отличалась от дифракционной картины в точке 
то величина 
должна быть значительно меньше длины волны света, испускаемого источником 
Тогда будем иметь
Для большей ясности рассмотрим распределение интенсивности дифрагированного света в окрестности изображения 
На рис. 6 показаны изофоты (кривые равной интенсивности) в окрестности точки 
Наибольшая плотность световой энергии локализована в объеме, имеющем форму сигары, длина которой равна 
, а толщина - 
т. е. равна диаметру дифракционной картины. Распределение интенсивности в этом сигарообразном объеме видно в центральной части рис. 6.
