Воспроизведение записи
Когда магнитный носитель с осгаточным намагничением записи находится у полюсов головки воспроизведения, конфигурация магнитного потока, создаваемого элементарными объемами намагниченного носителя, подобна той, которая имела место при записи.
Рис. 6.27. К расчету поля воспроизводящей головки
Суммарное поле от всех намагниченных элементарных объемов носителя можно поэтому подсчитать, пользуясь относительной величиной поля рассеяния около полюсов при единичной магнитодвижущей силе в головке и распределением намагничения записи вдоль носителя. Расчет ведется для продольной составляющей поля. На рис. 6.27 элементарный объем носителя 
пронизывается горизонтальной компонентой поля головки 
при магнитодвижущей силе в обмотке головки 
На основании подобия полей при воспроизведении элементарное намагничение 
вызовет в головке поток:
Весь поток, создаваемый горизонтальным намагничением записи, найдем интегрированием по объему носителя V:
Намагничение по ширине носителя 
считается однородным 
. В случае синусоидального сигнала распределение намагничения вдоль носителя имеет вид: 
где X — длина волны сигнала на носителе; 
скорость носителя; 
время. Распределение компоненты 
отнесенной к току возбуждения 
находится путем решения уравнения Лапласа для поля рассеяния около бесконечно глубокой плоской щели, разделяющей два плоских полубесконечных полюса с (весьма большой магнитной проницаемостью по сравнению с пространством щели и поля рассеяния. Приведем лишь окончательный результат расчета потока (6.15):
носит название коэффициента потерь, вызванных толщиной слоя 
носителя. При большой толщине слоя по сравнению с длиной волны записи элементы его, находящиеся со стороны ленты, удаленной от полюсов, вносят малый вклад в поле головки.
коэффициент контактных потерь, возникающих из-за неплотного прилегания (расстояние а рис. 6.27) носителя к головке.
приближенное значение коэффициента щелевых искажений, аналогичного по происхождению и по виду рассмотренному в параграфе 6.3 (I — ширина щели между полюсами).
Характер этих трех коэффициентов показан на рис. 6.28. Как видно, 
в области низких и средних частот мало зависит от частоты и более или менее быстро падает в области высоких частот (малые Я). Напряжение, снимаемое с головки записи, пропорционально скорости изменения потока;
Рис. 6.28. Частотные характеристики: а — коэффициента потерь промагничения по толщине 
; б - коэффициента контактных потерь 
в — коэффициента щелевых (искажений 
Таким образом, характеристика воспроизведения магнитной записи возрастает пропорционально частоте на низких и средних частотах.
Чем выше скорость звуконосителя, тем больше длины волн, записываемых на нем, тем шире диапазон записи в сторону высоких частот и тем больше абсолютные величины снимаемых напряжений с головки. Однако стремление сократить объем звуконосителя и габариты всего аппарата записи и воспроизведения заставляет снижать скорость 
и стремиться к возможно более узким магнитным зазорам головок, высоким значениям остаточной индукции в материале носителя к прецизионной точности системы транспортировки носителя около головок и жестким допускам на однородность магнитного слоя и толщину носителя. Широкополосные аппараты с высокой разрешающей способностью на высоких частотах позволяют получить диапазон частот до 
при скорости носителя около 5 см/с, с потерями менее 
на краю диапазона и с отношением сигнал/шум около 
