152. Потенциалы для уравнения теплопроводности в одномерном случае.
Мы покажем сейчас, что можно построить для уравнения теплопроводности теорию, аналогичную теории потенциала для уравнения Лапласа, и таким образом привести предельные задачи уравнения теплопроводности к интегральным уравнениям.
Рассмотрим одномерное уравнение теплопроводности
и положим, что для промежутка
поставлена предельная задача с предельными условиями
и с начальным условием
Продолжим функцию
заданную на промежутке
на всю ось х так, чтобы она была непрерывной и обращалась в нуль вне некоторого конечного промежутка, и составим решение уравнения (5) [II; 214]:
которое удовлетворяет условию
Вводя вместо
новую функцию
мы получим для w уравнение (5) с однородным начальным условием
и с некоторыми условиями при
правые части которых равны разности
. Таким образом, мы в дальнейшем будем искать решение уравнения (5) с предельными условиями (6) и однородным начальным условием
Основным сингулярным решением, соответствующим источнику, помещенному, в точке
и в момент
, является решение
Дифференцируя по
и добавляя постоянный множитель
получим сингулярное решение, соответствующее диполю:
Умножая последнее решение на некоторую функцию
и интегрируя по
от
до
, получим решение
соответствующее диполю в точке
действующему от момента
с интенсивностью
. Тот факт, что функция (13) при
удовлетворяет уравнению (5), непосредственно проверяется простым дифференцированием, причем дифференцирование по верхнему пределу дает нуль, так как подынтегральная
функция при
стремится к нулю, если
Покажем, что функция (13) удовлетворяет следующим предельным соотношениям, если
стремится к
слева или справа:
Считая
введем вместо
новую переменную интегрирования:
Если
, то
при
и если
, то
при
. В новой переменной получим
и при
в пределе получим
Аналогично доказывается и второе из равенств (14). Кроме того, решение (13) удовлетворяет, очевидно, однородному начальному условию
Мы не останавливаемся на более детальном проведении предельного перехода в формуле (15). Его легко можно проделать при предположении непрерывности
.
Положим, что у нас имеется формулированная выше задача с предельными условиями (6) и начальным условием (10). Ищем решение в виде суммы двух диполей — одного, помещенного в точке
и другого — в точке
искомую интенсивность первого обозначив через
и второго через
:
Предельные условия (6), в силу (14), запишутся в виде
Эти уравнения представляют собой систему интегральных уравнений Вольтерра для
и ядра этих уравнений зависят только от разности
, так что к написанной системе может быть применено преобразование Лапласа так, как это мы описывали в
. Если, например, на одном из концов задана не сама функция и, а ее производная
то на этом конце надо поместить не диполь, а простой источник, действие которого дается формулой (11). Положим, например, что предельные условия имеют вид
и начальные условия, как и выше, имеют вид (16).
Для простоты дальнейших формул умножим решение (11) на
и будем таким образом искать решение в виде
Первое из условий (19) даст
Дифференцируя формулу (20) по
и устремляя х к l, получим, в силу (14) и второго из условий (19)
и мы получаем опять для
систему интегральных уравнений с ядрами, зависящими от разности
.