ДОПОЛНЕНИЕ АВТОРА

В то время, когда эта работа находилась в печати, появился ряд работ, развивающих многоэлектронную теорию.

1. Было показано, что с помощью «метода частичных ортогонализаций» (см. § 9) можно получить не только различные члены из функции но также и сами хартри-фоковские орбитали [117]. Таким образом, с помощью произвольной пробной функции если она выбрана достаточно точно, можно выделить хартри-фоковские орбитали, не проводя отдельного вариационного расчета. Этот метод был применен к трехчленной волновой функции гелия хиллераасовского -типа и были получены точные

хартри-фоковские орбитали с помощью настольной вычислительной машины [118].

2. Для демонстрации и дальнейшей проверки теории были проведены подробные численные расчеты на машинах для атома [74]. Предварительные результаты дают

Оценены межоболочечная корреляция и вклад треугольных диаграмм в Прежние значения составляли [4, 79] приблизительно ожидается, что будет меньше [9]. Наша энергия Есотт при учете только и 634 составляет лишь 89,16% полной корреляционной энергии. Расчеты Ватсона [77] с функцией, взятой в разложении (по 37 конфигурациям), по методу конфигурационного взаимодействия (учитывающей все эффекты), приводят к 89,36% полной корреляционной энергии.

3. Было рассчитано в широкой области изменения межатомных расстояний взаимодействие Не... Не. Один расчет дал чрезвычайно точное неэмпирическое значение коэффициента при члене дальт нодействия Это значение сравнимо с «экспериментальным» значением Далгарно и Кингстауна [114]. Многоэлектронные эффекты (описанные в § 28) дают вклад в с порядка 6,7%. В менее точных расчетах, где ограничивались имеющимися хартри-фоковскими результатами, были получены в функции относительные величины различных эффектов и диаграмм, обсуждавшихся в § 28. Для расстояния отвечающего минимуму потенциала, вклад многоэлектронных эффектов и искажения составлял 9%. В этих первых контрольных расчетах использовались орбитали Слэтера для грубой оценки хартри-фоковской части и наипростейших парных функций. Был получен [119] минимум потенциала, равный К при 3,08 А. «Экспериментальные» значения отличаются; «лучшие значения» Букингейма составляют 9,63° К при 2,88 А. Результаты, несомненно, могли бы быть улучшены путем

применения точных хартри-фоковских молекулярных орбиталей или же даже молекулярных орбиталей, взятых как линейные комбинации атомных орбиталей, построенных из атомных хартри-фоковских орбиталей, и более полных парных пробных функций. Добавляя некоторые поправки к рассчитанным результатам, Кестнер получил новый потенциал, равный 9,92° К при 2,98 А.

ЛИТЕРАТУРА

(см. скан)

(см. скан)

(см. скан)

(см. скан)